Исследование равновесного теплового излучения

Все нагретые тела излучают электромагнитные волны. Это излучение осуществляется за счет преобразования энергии теплового движения частиц тела в энергию излучения и называется тепловым. Если убыль энергии, уносимой излучением, пополнять сообщением телу соответствующего количества тепла, то излучение можно поддерживать неизменным.

Тепловое излучение является единственным видом излучения, которое может находиться в равновесии с телом, его излучившим. Предположим, что излучающее нагретое тело окружено идеально отражающей, непроницаемой для излучения оболочкой. Тогда излучение, испускаемое телом, не рассеивается по всему пространству, а, отражаясь стенками, сохраняется в пределах полости, падая вновь на излучающее тело и в большей или меньшей степени вновь им поглощается. В таких условиях никакой потери энергии наша система - излучающее тело и излучение - не испытывает. Энергия системы частично содержится в виде энергии излучения (электромагнитных волн), частично в виде внутренней энергии излучающего тела. Если с течением времени распределение энергии между телом и излучением не меняется, то состояние системы будет равновесным. Это равновесие имеет динамический характер, т.к. непрерывно идет процесс излучения и поглощения лучистой энергии, но так, что в единицу времени тело столько же излучает энергии, сколько и поглощает.

Если же в такую замкнутую адиабатную оболочку поместить тела различной температуры, то по истечении достаточно большого промежутка времени между материальными телами в полости и излучением в полости установится термодинамическое равновесие. Все тела будут иметь одинаковую температуру Т, а излучение полости будет равновесным. Это тепловое или равновесное излучение подчиняется определенным общим закономерностям, вытекающим из принципов термодинамики.

Из второго начала термодинамики следует, например, что равновесное излучение не зависит от материала тел, образующих замкнутую термодинамически равновесную систему. Это значит, что плотность энергии излучения, ее распределение по спектру частот и направлениям распространения, а также поляризация излучения не зависят от свойств и природы тел, находящихся в полости, и от свойств и природы стенок полости. Равновесное тепловое излучение изотропно и не поляризовано: все возможные направления распространения излучения представлены с одинаковой вероятностью, а направления векторов и в каждой точке пространства хаотически меняются во времени.

Поскольку излучение находится в тепловом равновесии с телами, находящимися в полости, то можно говорить о температуре не только тел, но и о температуре самого излучения. Введем некоторые величины, характеризующие равновесное излучение в полости. Обозначим через U_T объемную плотность энергии излучения, т.е. количество такой энергии в единице объема пространства. Так как она определенным образом распределена по спектру частот, то имеет смысл ввести понятие спектральной плотности энергии равновесного излучения U_{w , т} , которая будет характеризовать энергию единицы объема электромагнитного поля, распределенную в единичном интервале частот или длин волн. Тогда объемную плотность энергии можно представить в виде:

Величины U_{w , T}dw и U_{l , T}dl имеют смысл объемной плотности энергии излучения, приходящейся на интервал частот и интервал длин волн , соответственно U_{w , T} и U_{l , T} являются спектральными плотностями объемной плотности энергии излучения. Если речь идет об одном и том же спектральном интервале, представленном в различных формах, то U_{w , T}dw = U_{l , T}dl. При этом l =2 pс / w, следовательно, dl / l = dw/w и . Опуская знак минус, который указывает, что с возрастанием частоты длина волны убывает, можно написать:

В теоретической физике обычно пользуются величиной U_{w , T}, в экспериментальной отдают предпочтение U_{l , T}. В дальнейшем мы будем вести речь только о частотной зависимости функции U_{w , T}.

Утверждение о том, что спектральная плотность энергии равновесного излучения U_{w , T} зависит только от частоты и от температуры, но не зависит от свойств и природы тел, находящихся в полости, а также от природы и свойств стенок полости носит название первого закона Кирхгофа.

Для характеристики излучающих тел вводятся понятия энергетической светимости, испускательной и поглощательной способностей.

Энергетической светимостью (интегральной испускательной способностью) тела называется физическая величина E_T, численно равная энергии электромагнитных волн всевозможных частот (или длин волн), излучаемых за единицу времени с единицы площади поверхности тела.

Испускательной способностью или спектральной плотностью энергетической светимости тела называется физическая величина, численно равная отношению энергии dW, излучаемой за единицу времени с единицы площади поверхности тела посредством электромагнитных волн в узком интервале частот от w до w + dw (или длин волн в вакууме от l до l + dl), к ширине этого интервала:

где с - скорость света в вакууме. Значения E_{w , T} (E_{l , T}) зависят от частоты (длины волны), температуры, химического состава тела и состояния его поверхности.

Энергетическая светимость тела связана c E_{w , T} и E_{l , T} соотношением:

Поглощательной способностью (монохроматическим коэффициентом поглощения) тела называется безразмерная величина А_{w , T}, показывающая, какая доля энергии электромагнитных волн с частотами от w до w + dw, падающих на поверхность тела, поглощается им: Значение А_{w , T} зависит от частоты, температуры, химического состава тела и состояния его поверхности.

Абсолютно черным называется тело, которое полностью поглощает все падающее на него излучение независимо от направления падающего излучения, его спектрального состава и поляризации, так что для него А_{w , T} º 1.

Абсолютно черных тел в природе не существует. Наилучшим приближением к абсолютно черному телу является замкнутая полость, в непрозрачной стенке которой сделано малое отверстие. Свет, попадающий внутрь полости через отверстие, претерпевает многократные отражения от стенок и практически полностью поглощается стенками полости независимо от их материала. Если стенки полости поддерживать при постоянной температуре, то при достаточно малых размерах отверстия в полости установится излучение, очень мало отличающееся от равновесного. Поэтому равновесное излучение часто называют черным излучением. Через отверстие будет выходить практически такое же излучение, какое испускалось бы абсолютно черной площадкой той же формы и размеров. Испускательная способность абсолютно черного тела обозначается далее e_{w , T} (или e_{l , T}), а его энергетическая светимость e_T.

Серым называется тело, поглощательная способность которого меньше единицы и не зависит от частоты (длины волны) света, направления его распространения и поляризации, а зависит только от температуры тела.

Согласно второму закону Кирхгофа, отношение испускательной способности тела к его поглощательной способности не зависит от природы тела и равно испускательной способности абсолютно черного тела e_{w , T} при тех же значениях температуры и частоты:

Из закона Кирхгофа следует, что испускательная способность тела тем больше, чем больше его поглощательная способность. А так как величина А_{w , T} не может быть больше единицы, то из всех тел при одной и той же температуре абсолютно черное тело обладает наибольшей испускательной способностью. Кроме того, любое тело при данной температуре излучает преимущественно лучи таких длин волн, которые оно при той же температуре сильнее всего поглощает. Используя закон Кирхгофа, можно написать, что энергетическая светимость тела равна В частности, энергетическая светимость серого тела:

где - энергетическая светимость абсолютно черного тела при той же температуре. Для несерого тела в узком интервале температур также можно приближенно написать:

где a - интегральная степень черноты тела, которая зависит от материала тела, состояния его поверхности и температуры. Для всех тел, кроме абсолютно черного a < 1.

Испускательная способность абсолютно черного тела e_{w , T} связана со спектральной плотностью равновесного излучения U_{w , T} определенным соотношением. Подсчитаем поток энергии, падающий на единичную площадку, расположенную внутри замкнутой полости c идеально отражающими стенками, заполненной равновесным излучением со средней плотностью U_{w , T}. Пусть излучение падает на эту площадку в направлении, определяемом углами q и j в пределах телесного угла d W. Так как равновесное излучение распределено изотропно, то в данном телесном угле распространяется доля равная d W / 4 p от всей энергии, заполняющей полость. Поток электромагнитной энергии, проходящей через перпендикулярную направлению движения потока энергии единичную площадку в единицу времени, запишется так: Подставляя в полученное выражение значение телесного угла d W = sin qdqdj и интегрируя по j в пределах (0, 2 p) и по q в пределах (0, p /2), получим полный поток энергии, падающий на единичную площадку:

В условиях равновесия надо приравнять этот полный поток энергии испускательной способности абсолютно черного тела e_{w , T}, характеризующий поток энергии, излучаемый единичной площадкой в единичном интервале частот вблизи w, т.е.

Следовательно, закон Кирхгофа в общем виде можно записать так:

Отсюда следует, что в состоянии равновесия поглощаемая в единицу времени участком поверхности энергия излучения должна быть равна энергии, излучаемой в тот же промежуток времени тем же участком поверхности. Зная универсальную функцию U_{w , T}, можно по поглощательной способности определить спектральную плотность энергетической светимости.

Задача нахождения универсальной функции U_{w , T} свелась к определению закона излучения абсолютно черного тела. Излучение, исходящее из отверстия в оболочке полости, стенки которой поддерживаются при постоянной температуре с достаточно большой точностью может рассматриваться как излучение абсолютно черного тела. Его излучение позволяет найти e_{w , T} и с помощью вычислить U_{w , T}.

Классическая физика оказалась не в состоянии объяснить теоретически вид функции U_{w , T}, определенной из эксперимента. Предельные случаи U_{w , T} при достаточно малых и достаточно больших частотах были теоретически обоснованы формулами Рэлея-Джинса и Вина. Общая формула была найдена Планком. Она положила начало развитию квантовой теории.

В рамках классической физики к равновесному излучению в полости применяется один из основных законов классической статистической физики - теорема о равномерном распределении энергии по степеням свободы. Таким образом, задача о нахождении вида функции U_{w , T} сводится к определению числа степеней свободы в полости. Поскольку равновесное излучение в полости не зависит от ее формы, материала стенок, то можно предположить, что полость имеет форму куба с ребром L, а равновесное излучение в такой полости можно рассматривать как систему стоячих электромагнитных волн. Стоячая волна может возникнуть лишь в том случае, если бегущая волна после отражения от двух противоположных граней куба и прохождения пути 2 L, возвращается в исходную точку с фазой, отличающейся от первоначальной на 2 pn, где n = 1,2... целое число. Не ограничивая общности, можно считать, что двухкратное отражение от граней либо не вносит в фазу волны каких-либо изменений, либо изменяет фазу на 2 p. Поэтому условие образования стоячих волн в каждом из измерений куба имеет вид: где n_x, n_y, n_z - целые числа.

Число волн dN, волновые числа которых заключены между (k_x, k_x + dk_x), (k_y, k_y + dk_y), (k_z, k_z + dk_z) равно числу целых чисел, заключенных в интервале (n_x, n_x + dn_x), (n_y, n_y + dn_y), (n_z, n_z + dn_z) поэтому

dN = dnx dny dnz = (L / p)3 dkx dky dkz.

Расчет удобно вести в сферических координатах, считая, что по осям декартовой системы координат отложены k_x, k_y, k_z. Представляя в сферических координатах объем элемента как объем шарового слоя радиусом k и толщиной dk и считая числа dk_x, dk_y, dk_z положительными, т.е. рассматривая только 1/8 слоя, выражение можно переписать так:

Учитывая, что k = w/c, находим концентрацию стоячих волн: Поскольку электромагнитная волна обладает двумя возможными поляризациями, то полная концентрация стоячих волн в два раза больше и равна:

Каждая из стоячих волн называется модой колебаний, а число мод равно числу степеней свободы системы. Если является средней энергией, приходящейся па одну степень свободы, то плотность энергии стоячих волн равна:

Нахождение функции U_{w , Т} свелось к определению средней энергии моды колебаний.