Полезное:
Как сделать разговор полезным и приятным
Как сделать объемную звезду своими руками
Как сделать то, что делать не хочется?
Как сделать погремушку
Как сделать так чтобы женщины сами знакомились с вами
Как сделать идею коммерческой
Как сделать хорошую растяжку ног?
Как сделать наш разум здоровым?
Как сделать, чтобы люди обманывали меньше
Вопрос 4. Как сделать так, чтобы вас уважали и ценили?
Как сделать лучше себе и другим людям
Как сделать свидание интересным?
Категории:
АрхитектураАстрономияБиологияГеографияГеологияИнформатикаИскусствоИсторияКулинарияКультураМаркетингМатематикаМедицинаМенеджментОхрана трудаПравоПроизводствоПсихологияРелигияСоциологияСпортТехникаФизикаФилософияХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника
|
Магнитный момент
Аналогия между орбитальным моментом электрона и его спином переносится на соответствующие магнитные моменты. Орбитальный магнитный момент электрона. Орбитальное движение описывается оператором с собственным значением
, .
Благодаря заряду с орбитальным движением электрона связан магнитный момент с проекцией (1.37) , (7.1) где – магнетон Бора.
Число проекций магнитного момента равно числу проекций орбитального момента .
Магнитный момент взаимодействует с магнитным полем. Гамильтониан и средняя сила равны ,
. (7.2)
Опыт Штерна–Герлаха. Электрон в основном состоянии атома водорода с , имеет и нулевой орбитальный магнитный момент. Влияние протона ядра на магнитные свойства атома пренебрежимо мало, поскольку оно обратно пропорционально массе частицы согласно . Поэтому магнитное поле не должно действовать на атом в основном состоянии. Этот вывод проверили экспериментально Отто Штерн и Вальтер Герлах в 1922 г. Коллимированный пучок атомов в основном состоянии проходил через расположенное перпендикулярно неоднородное магнитное поле за время t. Оказалось, что исходный пучок расщеплялся на два пучка, отклоняющихся симметрично от начального направления на угол
.
Анализатор Штерна–Герлаха
Противоречие с теорией устранили Джордж Уленбек и Сэмюэл Гаудсмит в 1925 г., введя спин электрона и связанный с ним магнитный момент. По углу θ вычислены проекции магнитного момента электрона
. (7.3)
Опыт Штерна–Герлаха дает два спиновых состояния электрона. Исходя из аналогии спина s с орбитальным моментом l, получаем , тогда спиновые квантовые числа s, и проекция спина равны
, , . (7.4)
Спиновый магнитный момент электрона выражаем через спин. С учетом (7.3) для свободного электрона и для электрона в кристалле ,
, (7.5)
где g – g-фактор (от англ. factor – множитель), другое название «множитель Ландé», ввел Альфред Ландé в 1922 г. Для свободного электрона
. В полупроводниках:
; ; ;
; .
Отрицательное значение объясняется переходами между магнитными уровнями валентной зоны и зоны проводимости. Полный магнитный момент складывается из орбитального (7.1) и спинового (7.5) моментов
. (7.6)
Date: 2015-05-19; view: 540; Нарушение авторских прав |