Главная Случайная страница


Полезное:

Как сделать разговор полезным и приятным Как сделать объемную звезду своими руками Как сделать то, что делать не хочется? Как сделать погремушку Как сделать так чтобы женщины сами знакомились с вами Как сделать идею коммерческой Как сделать хорошую растяжку ног? Как сделать наш разум здоровым? Как сделать, чтобы люди обманывали меньше Вопрос 4. Как сделать так, чтобы вас уважали и ценили? Как сделать лучше себе и другим людям Как сделать свидание интересным?


Категории:

АрхитектураАстрономияБиологияГеографияГеологияИнформатикаИскусствоИсторияКулинарияКультураМаркетингМатематикаМедицинаМенеджментОхрана трудаПравоПроизводствоПсихологияРелигияСоциологияСпортТехникаФизикаФилософияХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника






Магнитный момент





Аналогия между орбитальным моментом электрона и его спином переносится на соответствующие магнитные моменты.

Орбитальный магнитный момент электрона. Орбитальное движение описывается оператором с собственным значением

 

, .

 

Благодаря заряду с орбитальным движением электрона связан магнитный момент с проекцией (1.37)

, (7.1)

где

магнетон Бора.

 

Число проекций магнитного момента равно числу проекций орбитального момента

.

 

Магнитный момент взаимодействует с магнитным полем. Гамильтониан и средняя сила равны

,

 

. (7.2)

 

Опыт Штерна–Герлаха. Электрон в основном состоянии атома водорода с , имеет и нулевой орбитальный магнитный момент. Влияние протона ядра на магнитные свойства атома пренебрежимо мало, поскольку оно обратно пропорционально массе частицы согласно . Поэтому магнитное поле не должно действовать на атом в основном состоянии. Этот вывод проверили экспериментально Отто Штерн и Вальтер Герлах в 1922 г. Коллимированный пучок атомов в основном состоянии проходил через расположенное перпендикулярно неоднородное магнитное поле за время t. Оказалось, что исходный пучок расщеплялся на два пучка, отклоняющихся симметрично от начального направления на угол

 

.

 

Анализатор Штерна–Герлаха

 

Противоречие с теорией устранили Джордж Уленбек и Сэмюэл Гаудсмит в 1925 г., введя спин электрона и связанный с ним магнитный момент. По углу θ вычислены проекции магнитного момента электрона

 

. (7.3)

 

Опыт Штерна–Герлаха дает два спиновых состояния электрона. Исходя из аналогии спина s с орбитальным моментом l, получаем , тогда спиновые квантовые числа s, и проекция спина равны

 

, , . (7.4)

 

Спиновый магнитный момент электрона выражаем через спин. С учетом (7.3) для свободного электрона и для электрона в кристалле

,

 

, (7.5)

 

где gg-фактор (от англ. factor – множитель), другое название «множитель Ландé», ввел Альфред Ландé в 1922 г. Для свободного электрона

 

.

В полупроводниках:

 

; ; ;

 

; .

 

Отрицательное значение объясняется переходами между магнитными уровнями валентной зоны и зоны проводимости.

Полный магнитный момент складывается из орбитального (7.1) и спинового (7.5) моментов

 

. (7.6)

 







Date: 2015-05-19; view: 540; Нарушение авторских прав



mydocx.ru - 2015-2024 year. (0.007 sec.) Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав - Пожаловаться на публикацию