Бизеркала Френеля

Здесь две когерентные световые волны получают при отражении от двух зеркал, плоскости которых образуют между собой небольшой угол a (рис. 3.8). Источник – узкая ярко освещенная щель S, параллельная линии пересечения зеркал. Отраженные от зеркал пучки падают на экран Э и там, где они перекрываются (зона интерференции), возникает интерференционная картина в виде полос, параллельных щели S. Отраженные от зеркал волны распространяются так, как если бы они исходили из мнимых источников S ₁ и S₂, являющихся изображениями щели S.

Р и с. 3.8

Найдем ширину D x интерференционных полос на экране Э. Воспользуемся формулой D x = l / d. В нашем случае = a + b и d = 2 a × a, поэтому .

Видно, что ширина полос растет с увеличением расстояния b. Если же на бизеркала падает плоская волна, т. е. a ® ¥, то , значит ширина полос в этом случае не зависит от расстояния b – положения экрана.

Число возможных полос на экране N = х /D x, где х – ширина зоны интерференции на экране, х = b ×2 a. Следовательно, .

Но чтобы все эти полосы были действительно видны (и достаточно хорошо), нужно удовлетворить определенным требованиям. Не вдаваясь в детали вывода, получим, что ширина s щели S должна быть

, а степень монохроматичности используемого света

. Обращает на себя внимание то, что полученные формулы полностью идентичны с формулами для бипризмы Френеля.