Главная Случайная страница


Полезное:

Как сделать разговор полезным и приятным Как сделать объемную звезду своими руками Как сделать то, что делать не хочется? Как сделать погремушку Как сделать так чтобы женщины сами знакомились с вами Как сделать идею коммерческой Как сделать хорошую растяжку ног? Как сделать наш разум здоровым? Как сделать, чтобы люди обманывали меньше Вопрос 4. Как сделать так, чтобы вас уважали и ценили? Как сделать лучше себе и другим людям Как сделать свидание интересным?


Категории:

АрхитектураАстрономияБиологияГеографияГеологияИнформатикаИскусствоИсторияКулинарияКультураМаркетингМатематикаМедицинаМенеджментОхрана трудаПравоПроизводствоПсихологияРелигияСоциологияСпортТехникаФизикаФилософияХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника






Заряд в магнитном поле. Магнитное поле изменяет фазу волновой функции заряда, длину волны де Бройля и условие квантования





 

Магнитное поле изменяет фазу волновой функции заряда, длину волны де Бройля и условие квантования. В соотношении (1.13) механический импульс p заменяется полным импульсом P, сохраняющимся в магнитном поле.

Полный импульс. Механический импульс заряда q в электрическом поле E изменяется согласно второму закону Ньютона . Интегрирование дает

.

Пусть электрическое поле создается магнитным полем благодаря явлению электромагнитной индукции. Используем , где А – векторный потенциал, и получаем . Учитываем , где f – произвольная скалярная функция, и находим . Векторный потенциал не является измеримой величиной в классической электродинамике, его выбор не однозначен. Калибровка дает поле Фарадея , изменяющее импульс:

.

 

В результате сохраняется полный импульс

 

, (1.20)

 

складывающийся из механического импульса частицы и импульса магнитного поля , в котором находится заряд.

Квантование в магнитном поле. Фаза волновой функции и длина волны де Бройля определяются полным импульсом.

Из (1.17) и (1.20)

,

. (1.21)


По теореме Стокса

 

 

– циркуляция векторного потенциала A по замкнутому контуру L равна потоку Ф вектора индукции B через площадь S, ограниченную контуром L, где направления dl и dS связаны правилом правого винта.

Если положительный заряд q удерживается на круговой траектории n силой Лоренца , как показано на рис. 1.2, то направление его перемещения dl связано с полем B правилом левого винта, тогда

 

.

Подстановка в (1.21) дает для траектории n условие квантования

 

, (1.22)

 

Рис. 1.2. Заряд в магнитном поле

 








Date: 2015-05-19; view: 401; Нарушение авторских прав



mydocx.ru - 2015-2024 year. (0.006 sec.) Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав - Пожаловаться на публикацию