Определение потенциалов ионизации атома

Неупругие столкновения электронов с атомами могут привести к ионизации атома, т.е. к расщеплению его на положительный ион и электрон. Потенциал U, при котором энергия электронов станови­тся достаточной для ионизации атома, называется первым потенциа­лом ионизации. В общем случае так называют энергию освобождения первого электрона из нейтрального атома, если она выражена в эВ. Энергия, необходимая для удаления второго электрона, называется вторым потенциалом ионизации и т.д.

Процесс ионизации атомов может быть исследован с помощью схе­мы, приведенной на рис.4. Необходимо лишь понизить давление па­ров ртути, чтобы избежать потерь энергии на одно- и многократные возбуждения атомов. Кроме того, тормозящее поле U_з следует под­держивать все время несколько большим, чем ускоряющее U. Тог­да до анода не дойдет ни один электрон; его смогут достигнуть только положительные ионы. Если, как и ранее, измерять зависи­мость величины тока I от ускоряющего напряжения U, то внача­ле ток практически отсутствует. Возникновение его при некотором значении U (ускоряющего поля) оз­начает, что вблизи сетки С начался процесс ударной

ионизации атомов ртути. Следовательно, по величине ускоряющего потенциала U, при котором наблюдается рост тока, можно определить пер­вый потенциал ионизации атома.

Для наблюдения более высоких степеней ионизации атома Франк и Герц изменили описанную методику путем добавления еще одной сетки С₁ (рис. 4). Эта сетка располагалась вблизи катода К на расстоянии, малом по сравнению со средней длиной свободного про­бега электрона. В этом случае электроны ускорялись на пути КС₁, затем попадали в свободное от поля пространство R между сетка­ми С₁ и С₂, и там испытывали столкновения с атомами. Если такие столкновения сопровождались ионизацией, то в дополнение к пер­вичным электронам в пространстве R возникали положительные ионы и отщеплённые от атомов электроны. Все электроны вылавлива­лись сеткой С₂, а ионы диффундировали сквозь отверстия сетки и переносились полем U_з к аноду А.

	Рис. 4. Схема для изучения различных степеней ионизации атома.

Измерялась, как и ранее, зависимость величины тока от ускоряющего напряжения. Общий вид такой зависимости показан на рис. 5.

Отчётливо видно, что рост тока с напряжением носит ступенчатый характер. Первая из наблюдаемых ступенек связана, очевидно, с по­явлением однозарядных ионов. Минимальная энергия е ускоренных электронов соответствует первому потенциалу ионизации атома. Если энергия электронов превышает еU, то образующийся в результате ионизации свободный электрон обладает кинетической энергией, рав­ной e(U-U₁). Можно полагать, что при условии U-U₁=U₁ та­кой электрон будет в состоянии ионизировать атом. Тогда мы вправе ожидать при U = 2U₁ увеличения ионного тока, т.е. начала второй ступеньки на кривой рис. 5. Однако, как выяснилось, веро­ятность ионизации атома электронным ударом растет вместе с энер­гией электронов. Так, например, вероятность ионизации атома рту­ти при U = 60 В почти в 10 раз больше, чем при U = 10.5 В. Поэ­тому начало второй ступеньки на кривой рис. 5 при U=U₀ обусло­влено не повторной ионизацией атома, а образованием двухзарядных ионов. По тем жесоображениям начало третьей ступеньки следует связать с появлением трехзарядных ионов и т.д. Следовательно, при достаточно большом ускоряющем напряжении в пространстве меж­ду сетками должны одновременно присутствовать ионы с различными зарядами. Этот вывод нашёл подтверждение в

массспектроскопических исследованиях.

Таким образом, описанный опыт доказывает, что для появления ионов заданного заряда необходимо, чтобы энергия электронов превышала некоторое значение - потенциал ионизации.

Величина анодного тока измеряется микроампер­метром M-95, ускоряющее напряжение регулируется потенциометром и измеряется катодным вольтметром А4-М2. На основании измерений строят график I(U), из которого находят искомые потенциалы.

В предлагаемой работе необходимо определить потенциал возбу­ждения атома ртути и первые три потенциала ионизации атома ксенона. С этой целью используются две измерительные установки, собранные по схе­ме рис.1 и рис.4.

Литература

1. Белый М.У., Охрименко Б.А. Атомная физика.- Киев:Вища школа, - I984. -C. 55-58.

2. Шпольский Э.В. Атомная физика. Том 1.-M.:Наука, I984,-С. 91-97.

Контрольные вопросы

1. Сформулируйте основные положения теории Бора.

2. Рассмотрите качественно обмен энергией между электроном и атомом в процессе упругого и неупругого соударения.

3. Объясните роль задерживающего поля в опыте Франка и Герца.

4. В чём заключается причина периодического повторения максиму-мов тока на кривой рис.2?

5. Можно ли определить потенциал возбуждения атома без измерений анодного тока?

6. Рассмотрите обмен энергией между электроном и атомом, если не-упругие столкновения сопровождаются: а) возбуждением, б) ионизацией атома.

7. Сравните схемы опытов по возбуждению и ионизации атомов.

8. Объясните ступенчатый характер роста тока на кривой рис.5.

9. Как по измеренным потенциалам возбуждения и ионизации атома построить энергетическую схему уровней?

10.Укажите известные Вам способы возбуждения и ионизации атома.