Главная Случайная страница


Полезное:

Как сделать разговор полезным и приятным Как сделать объемную звезду своими руками Как сделать то, что делать не хочется? Как сделать погремушку Как сделать так чтобы женщины сами знакомились с вами Как сделать идею коммерческой Как сделать хорошую растяжку ног? Как сделать наш разум здоровым? Как сделать, чтобы люди обманывали меньше Вопрос 4. Как сделать так, чтобы вас уважали и ценили? Как сделать лучше себе и другим людям Как сделать свидание интересным?


Категории:

АрхитектураАстрономияБиологияГеографияГеологияИнформатикаИскусствоИсторияКулинарияКультураМаркетингМатематикаМедицинаМенеджментОхрана трудаПравоПроизводствоПсихологияРелигияСоциологияСпортТехникаФизикаФилософияХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника






Гравитационное поле





 

Ситуация, в которой внутренними напряжениями тала, которое порождает поле, и исследуемого тела можно пренебречь соответствует отсутствию электрического заряда. Поскольку отсутствие внутренних сил означает, что нет внутренней потенциальной энергии, мы имеем, что U3 совпадает с 3Q. Это является условием гравитационного поля. Силы возникают в результате несовпадения плоскости пространственно-временных осей с плоскостью, ортогональной к 3Q. Это означает, что v не совпадает с 3Q, но они образуют нуль-угол. Соответственно, мы имеем:

 

е = 0

f ≠ 0

b, d и f малые и конечные.

 

Следовательно

U1 = (a, ib, -if)

U2 = (-ib, d, -f) (13)

U3 = (0, 0, 1)

v = (if, f, 1)

где

 


 
 


a² = 1 + b² + f²

d² = 1 +b² –f² (14)

 

Из этого следует, что:

 

d¹q = a∆х¹ - ib∆х²

d²q = ib∆х¹ + d∆х² (15)

и d³q = ds sin λ, как выше

 

Это позволяет нам записать (1) в форме, которая не содержит ∆х³, а именно:

ds² cos² λ = (a∆х¹ - ib∆х²)² + (ib∆х¹ + d∆х²)² = (∆х¹)²(a² – b²) + (∆х²)²(d² – b²) (16)

 

Используя (14), имеем:

ds² cos λ = (∆х¹)²(1 + f²) + (∆х²)²(1 – f²) (17)

 

Отмечая, что ∆х¹ является мнимой (пространство-подобной) координатой и что мы рассматриваем только направление мгновенного ускорения Р, мы можем видеть, что (17) эквивалентно уравнению Шварцшильда, которое корректно определяет функцию f (для полноты обсуждения следует обратиться к цитируемой работе). Интерпретация (17) призывает обратить пристальное внимание на характер действий, выполняемых О при получении данных, соответствующих кажущемуся пути Р в его собственной мгновенной системе координат наблюдения. Следовательно, мы не должны рассматривать общую метрику в смысле потока в теории поля. Универсальная метрика существует только для Q. О не может проводить измерений вне границ его собственной измерительной системы. Он может, следовательно, принимать во внимание только мгновенные направления актуализации и ускорения (т.е. время и пространство).

Уравнение (17) дает результаты измерений О, и ничего больше, в то время как в обычной интерпретации уравнения Шварцшильда метрика имплицитно рассматривается как независимая от существования О. Интерпретация (17) вследствие предположений относительно характера измерительной системы О, делает аппарат обработки полностью релятивистским в истинном смысле слова. Легко можно видеть, что кажущаяся траектория Р, как ее наблюдает О, соответствует во всех отношениях телу, свободно падающему в силовом поле тяготения, включая поправку Эйнштейна к теории Ньютона.

Простой вывод гравитационного потенциала получается, если опустить в поправке Эйнштейна член f²(∆х¹)², и использовать уравнения (10) и (17),

 

(1 – L/mоc²)² = 1 – f² – (V¹)²/c² (18)

откуда, L @ mоc² [1 – (1 - (V¹)²/c² - f²)½ ] (19)

 

Сравнивая с классическим Логранжианом:

L = mоc² [1 – (1 - (V¹)²/c²)½ ] - Ωc (20)

имеем: Ωc @ - ½mоc² f² (21)

 

Следовательно, потенциальная энергия любого тела в поле этого типа пропорциональна массе инерции и всегда отрицательна (порождая силу тяготения). Постулат квази-жесткости приводит к закону обратного квадрата для f.

 







Date: 2015-05-18; view: 400; Нарушение авторских прав



mydocx.ru - 2015-2024 year. (0.007 sec.) Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав - Пожаловаться на публикацию