Первое начало термодинамики для простых тел
Для простых тел, то есть систем, состояние которых определяется двумя независимыми переменными, термодинамическая работа определяется как и математическое выражение первого начала термодинамики в дифференциальной форме примет следующий вид:
для термодинамической системы
; (42)
для 1 кг системы
. (43)
Выражение удельной потенциальной работы можно представить в виде соотношения
, (44)
из которого следует, что
; . (45)
После подстановки выражения (45) в уравнение (43), получим:
, . (46)
Сумма удельной внутренней энергии ( ) и потенциальной функции ( ) называется удельной энтальпией ( ) (Дж/кг).
Поскольку энтальпия определяется с помощью параметров состояния (u, р, v), то она является функцией состояния, а для простого тела может быть представлена в функции любых двух параметров, например, р и Т. Дифференциал функции состояния является полным дифференциалом и, следовательно,
. (47)
Подобно полной внутренней энергии энтальпия системы является экстенсивным параметром, зависит от количества вещества и определяется по соотношению 
Первое начало термодинамики для 1 кг простого тела по балансу рабочего тела в дифференциальной и интегральной форме можно представить в следующем виде:
; (48)
. (49)
Математическое выражение первого начала термодинамики по внешнему балансу в дифференциальной и интегральной форме имеет следующий вид:
; (50)
. (51)
В реальных процессах эффективная потенциальная (техническая) работа равна разности обратимой работы и работы необратимых потерь , которая превращаются в теплоту внутреннего теплообмена 
. (52)
В обратимых процессах и поэтому выражение первого начала термодинамики по внешнему балансу совпадает с выражением первого начала термодинамики по балансу рабочего тела.
Date: 2015-05-09; view: 1608; Нарушение авторских прав Понравилась страница? Лайкни для друзей: |
|
|