Главная Случайная страница


Полезное:

Как сделать разговор полезным и приятным Как сделать объемную звезду своими руками Как сделать то, что делать не хочется? Как сделать погремушку Как сделать так чтобы женщины сами знакомились с вами Как сделать идею коммерческой Как сделать хорошую растяжку ног? Как сделать наш разум здоровым? Как сделать, чтобы люди обманывали меньше Вопрос 4. Как сделать так, чтобы вас уважали и ценили? Как сделать лучше себе и другим людям Как сделать свидание интересным?


Категории:

АрхитектураАстрономияБиологияГеографияГеологияИнформатикаИскусствоИсторияКулинарияКультураМаркетингМатематикаМедицинаМенеджментОхрана трудаПравоПроизводствоПсихологияРелигияСоциологияСпортТехникаФизикаФилософияХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника






Свойства фундаментальных взаимодействий

Стр 1 из 8Следующая ⇒

Полевой подход к проблеме взаимодействий

Свойства фундаментальных взаимодействий

Огромное многообразие физических явлений, происходящих при столкновениях элементарных частиц, определяется всего лишь четырьмя типами взаимодействий: электромагнитным, слабым, сильным и гравитационным. В квантовой теории взаимодействие описывается в терминах обмена специфическими квантами (бозонами), ассоциированными с данным типом взаимодействия.
Для наглядного представления взаимодействия частиц американский физик Р. Фейнман предложил использовать диаграммы, которые получили его имя. Диаграммы Фейнмана описывают любой процесс взаимодействия при столкновении двух частиц. Каждая частица, участвующая в процессе, на диаграмме Фейнмана изображается линией. Свободный левый или правый конец линии обозначает нахождение частицы в начальном или конечном состоянии соответственно. Внутренние линии на диаграммах (т.е. линии, не имеющие свободных концов) соответствуют так называемым виртуальным частицам. Это частицы, рождающиеся и поглощающиеся в процессе взаимодействия. Их нельзя зарегистрировать, в отличие от реальных частиц. Взаимодействие частиц на диаграмме изображается узлами (или вершинами). Тип взаимодействия характеризуется константой связи α которая может быть записана в виде: α = g2/ћc, где g − заряд источника взаимодействия, а является основной количественнои характеристикой силы, действующей между частицами. В электромагнитном взаимодействии αе = e2/ћc = 1/137.

Рис.6. Диаграмма Фейнмана.

Процесс a + b →с + d в виде диаграммы Фейнмана (рис. 6) выглядит следующим образом: R − виртуальная частица, которой обмениваются частицы а и b при взаимодействии, определяемом константой взаимодействия α = g2/ћc, характеризующей силу взаимодействия на расстоянии, равном радиусу взаимодействия.
Виртуальная частица может иметь массу Мх и при обмене этой частицей происходит передача 4-импульса t = −q2 = Q2.
В табл. 9 представлены характеристики разных типов взаимодействий.

Электромагнитные взаимодействия. Наиболее полно и последовательно изучены электромагнитные взаимодействия, которым подвержены все заряженные частицы и фотоны. Переносчиком взаимодействия является фотон. Для электромагнитных сил константа взаимодействия численно равна постоянной тонкой структуры αе = e2/ћc = 1/137.
Примерами простейших электромагнитных процессов являются фотоэффект, комптон-эффект, образование электрон-позитронных пар, а для заряженных частиц − ионизационное рассеяние и тормозное излучение. Теория этих взаимодействий − квантовая электродинамика − является наиболее точной физической теорией.

Слабые взаимодействия. Впервые слабые взаимодействия наблюдались при β-распаде атомных ядер. И, как оказалось, эти распады связаны с превращениями протона в нейтрон в ядре и обратно:
р → n + е+ + νe, n → р + е- + e. Возможны и обратные реакции: захват электрона е- + р → n + νe или антинейтрино e + р → е+ + n. Слабое взаимодействие было описано Энрико Ферми в 1934 г. в терминах четырехфермионного контактного взаимодействия, определяемого константой Ферми
GF = 1.4·10-49 эрг·см3.
При очень высоких энергиях вместо фермиевского контактного взаимодействия слабое взаимодействие описывается как обменное, при котором осуществляется обмен квантом, наделенным слабым зарядом gw (по аналогии с электрическим зарядом) и действующим между фермионами. Такие кванты были впервые обнаружены в 1983 г. на SppS-коллайдере (ЦЕРН) коллективом под руководством Карла Руббиа. Это заряженные бозоны − W± и нейтральный бозон − Z0, их массы соответственно равны: mW± = 80 ГэВ/с2 и mZ = 90 ГэВ/с2. Константа взаимодействия αW в этом случае выражается через константу Ферми:

Таблица 9. Основные типы взаимодействий и их характеристики

 

Тип Константа Радиус, см Потенциал Переносчик взаимодей- ствия Взаимодей- ствующие частицы Время взаимо- действия, сек Поперечное сечение, см2
Сильное r > rp 10-13 1/rn или e-r/a π,ρ,ω,... адроны, ядра 10-23 10-24
r < rp 10-14 ±αs/r + ær g1,...,g8 глюоны кварки, глюоны 10-24 10-24
Электро- магнитное ∞ 1/r γ фотон заряжен. частицы, фотон 10-23–10-16 10-27
Слабое 10-16   Z0, W+, W- бозоны лептоны, адроны >10-12 10-40
Гравита- ционное ∞ 1/r G гравитон все частицы ∞  

 


GF = 1.4·10-49 эрг·см3 GN = 6.67·10-8 см3·г-1·с-2 Λ ~ 200 МэВ На диаграмме Фейнмана (рис. 7а) показана реакция взаимодействия антинейтрино с протоном, осуществляемая путем обмена W -бозоном. Такая реакция называется реакцией с заряженным током. Обмен нейтральным Z -бозоном (рис. 76) называется реакцией с нейтральным током.
Рис. 7. Диаграммы Фейнмана для реакций: а − с заряженным и б − с нейтральным токами.

После открытия нейтральных слабых токов получила подтверждение гипотеза С. Вайнберга, А. Салама, Ш. Глэшоу о том, что электромагнитные и слабые взаимодействия могут быть объединены в единую электрослабую теорию.

Сильные взаимодействия. Теория сильного взаимодействия строится аналогично электродинамике и называется квантовой хромодинамикой (КХД). Она стала развиваться после высказанной в 1964 году М. Гелл-Маном и Г. Цвейгом (США) гипотезы о существовании кварков. Эксперименты по глубоконеупругому ер-рассеянию подтвердили эту гипотезу. Они показали, что нуклоны не являются точечными объектами, а состоят из кварков. В настоящее время установлено существование шести разновидностей кварков и, d, s, с, b, t и соответствующих им антикварков. Их названия происходят от английских слов up, down, strange, charm, beauty, truth. Кварки имеют дробный электрический заряд, равный 2/3 заряда электрона ( u-, с-, t-кварки) и -1/3 заряда электрона ( d-, s-, b-кварки). Антикварки имеют противоположные знаки зарядов. Нуклоны состоят из трех квар­ков (например, протон – uud, нейтрон – udd), а мезоны – из кварка и антикварка (например, π+-мезон – u , π--мезон – d ). Чтобы избежать противоречия с принципом Паули, при обсуждении структуры Ω-(sss)-, Δ++(uuu)- и Δ-(ddd)-барионов Н.Н. Боголюбовым, Б.В.Струминским и А.Н.Тавхелидзе, а также М.И. Ханом и И. Намбу было введено новое квантовое число "цвет", принимающее три значения, условно названные "красный", "зеленый", "синий", причем сумма этих цветов дает бесцветное состояние, т.е. состояние, в котором квантовое число "цвет" равно нулю. Взаимодействие между кварками осуществляется путем обмена бозоном, названным глюоном. Это нейтральная безмассовая частица. Главная характеристика ее – цветовой заряд, грубый аналог электрического заряда. Однако вместо двух типов электрических зарядов, названных "плюс" и "минус", в КХД имеется три цветовых (сильных) заряда – "красный", "синий", "зеленый" и три соответствующих антизаряда. Сильный заряд кварков может принимать три значения. Взаимодействие между кварками сводится к обмену цветом, т.е. к обмену глюоном. Можно представить, что глюон составлен из двух цветов – цвета и антицвета (табл. 10).

Таблица 7. Представление глюона ввиде комбинаций цвета и антицвета

  к с з
к с з
к с з
к с з

Всего таких комбинаций может быть 9, но одна из диагональных комбинаций нейтральна по цвету. Остается 8 действующих комбинаций, т.е. 8 глюонов. Условное обозначение цветами разных состояний кварков и глюонов и дало название теории взаимодействия кварков и глюонов – "квантовая хромодинамика". Экспериментальным подтверждением КХД явилось обнаружение кварковых и глюонных струй в е+е--аннигиляции (рис. 8).


Рис. 8. Диаграмма Фейнмана, иллюстрирующая образование кварковых и глюонных струй.

В отличие от лептонов, которые наблюдаются в свободном состоянии, кварки и глюоны существуют только в связанном состоянии и не вылетают из адронов. Поэтому для сильных взаимодействий рассматриваются две области: область, для которой радиус взаимодействия r больше размера нуклона rN и область, для которой радиус взаимодействия r меньше rN. В первом случае взаимодействие можно рассматривать как обмен пионом (квантом ядерного поля). Тогда константа взаимодействия . Во втором случае происходит обмен глюоном и константа взаимодействия имеет более сложный характер и выражается через фундаментальную постоянную КХД-теории Λ (Λ = 100 – 300 МэВ/с) и квадрат переданного импульса q2. При этом величина константы взаимодействия существенно меньше единицы для больших значений q2: . Поскольку на малых расстояниях взаимодействие между кварками очень слабое и константа взаимодействия αs < 1, это состояние называется " асимптотическая свобода ". На больших расстояниях (> rN) цветные силы возрастают, они как бы удерживают кварки и не дают им вылететь из адрона. Это состояние невылетания называется "конфайнмент".

Гравитационные взаимодействия. Гравитационное взаимодействие характеризуется гравитационной постоянной GN = 6.67·10-8 см-3г-1с-2, входящей в выражение константы гравитационного взаимодействия (αg= GNm2/ћc ≈ 10-38, где m − масса нуклона. Эта константа имеет очень малую величину для элементарных частиц. Поэтому для массовой шкалы, принятой в физике высоких энергий, гравитационные силы пренебрежимо малы по сравнению с другими фундаментальными взаимодействиями (см. табл. 9).
Гравитационные эффекты могут быть важны только в том случае, когда гравитационная энергия системы сравнима с ее полной энергией,т.е. GM2/r = Мс2. Оценим, при каких энергиях это может произойти. Если положить расстояние взаимодействия r равным комптоновской длине волны λ = ћ/Mc частицы с массой М, то получим МПл = (ћc/G)1/2 ~ 10-5 г. Этой массе М соответствует энергия Мс2 ~ 1019 ГэВ. Такая масса называется планковской.
Комптоновская длина волны, соответствующая планковской массе, LПл = ћ/MПлc ~ 10-33 см. Эта величина интерпретируется как фундаментальная длина, а время ТПл = ћ/MПлc ~ 10-43 с − как элементарный временной интервал.
Релятивистской классической теорией гравитационных взаимодействий является общая теория относительности Эйнштейна, которая в пределе слабых гравитационных полей переходит в теорию тяготения Ньютона. В квантовой теории гравитационные взаимодействия переносятся гравитоном − частицей с нулевой массой и спином, равным 2. Однако последовательная теория квантовой гравитации до настоящего времени не создана.
Основной характеристикой взаимодействий является константа взаимодействия α, определяющая силу взаимодействия на расстоянии, равном радиусу. Безразмерная константа α для указанных типов взаимодействий при Есцм ~ 1 ГэВ подчиняется отношению


1: 10-2: 10-10: 10-38,

в котором за единицу принято значение константы для сильного взаимодействия. Далее следуют значения констант для электромагнитного, слабого и гравитационного взаимодействий. Другие характеристики взаимодействий можно увидеть в табл. 9.


12345678Следующая ⇒





Date: 2015-05-19; view: 933; Нарушение авторских прав


mydocx.ru - 2015-2025 year. (0.008 sec.) Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав - Пожаловаться на публикацию