![]() Полезное:
Как сделать разговор полезным и приятным
Как сделать объемную звезду своими руками
Как сделать то, что делать не хочется?
Как сделать погремушку
Как сделать так чтобы женщины сами знакомились с вами
Как сделать идею коммерческой
Как сделать хорошую растяжку ног?
Как сделать наш разум здоровым?
Как сделать, чтобы люди обманывали меньше
Вопрос 4. Как сделать так, чтобы вас уважали и ценили?
Как сделать лучше себе и другим людям
Как сделать свидание интересным?
![]() Категории:
АрхитектураАстрономияБиологияГеографияГеологияИнформатикаИскусствоИсторияКулинарияКультураМаркетингМатематикаМедицинаМенеджментОхрана трудаПравоПроизводствоПсихологияРелигияСоциологияСпортТехникаФизикаФилософияХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника
![]() |
Теория Е.Е.Жуковского о подъемной силе элемента лопатки
Для определения сил взаимодействия лопасти нагнетателя с обтекающей ее жидкостью Н. Е. Жуковский применил теорему импульсов к контрольной поверхности в виде круглого цилиндра. Повторим вкратце вывод теоремы Н. Е. Жуковского для случая, когда длина образующей цилиндра равна b, радиус площади основания r, а его ось совпадает с осью аэродинамического профиля (см. рис. 2.2).
Запишем уравнение, выражающее теорему импульсов в проекции на координатные оси х и у. Для этого выберем на контрольной поверхности элементарную площадку ds = bdl. На этой площадке действуют только силы гидродинамического давления, равные pds. Составляющие скорости потока жидкости, проходящего через контрольную поверхность в продольном и поперечном направлении, обозначим через u и — Fx —
на ось у — Fy — Действие этих сил приводит к изменению количества движения (
на ось у —
Выражение (u cos Используя выражения (2.1) и (2.3), уравнение сохранения импульса в проекции на ось х запишем в виде — Fх — Воспользуемся известным соотношением dl — rd и подставим его в уравнение (2.5). Учитывая, что b = const, заменяя переменные и пределы интегрирования, вместо выражения (2.5) получаем — Fx — При увеличении радиуса окружности цилиндрический поверхности до некоторого конечного значения r=r0, при котором поток, проходящий через контрольную поверхность, становится невозмущенным (от воздействия профиля), видно, что продольная составляющая скорости и стремится к скорости невозмущенного потока w0) поперечная составляющая скорости — Fx — p0 r0 b Имея в виду, что определенный интеграл
из выражения (2.7) получаем Fx=0. (2.8) Полученное выражение (2.8) показывает, что в случае обтекания тела потоком идеальной жидкости сила лобового сопротивления отсутствует. Поэтому для возникновения лобового сопротивления необходимо наличие в потоке вязких сил. Запишем уравнение сохранения импульса в проекции на ось у, для чего воспользуемся выражениями (2.2) и (2.4). В этом случае имеем Fy — Преобразуем правую часть уравнения (2.9), подставив в него выражение, полученное из треугольника скоростей (см. рис. 2.3):
Имеем последовательно = Заметим, что выражение есть проекция скорости потока w на касательную к контрольной поверхности, выраженная через составляющие и и Fy — b
Увеличивая радиус окружности цилиндрической поверхности до некоторого конечного значения r0, видим, что в невозмущенном потоке продольная составляющая скорости и в первом слагаемом правой части стремится к w0, скорость потока w во втором слагаемом правой части также стремится к w0. Имея в виду сказанное выше, а также то, что определенный интеграл
уравнение (1.10) можно представить в виде Fy = Сравнивая интеграл правой части выражения (2.11) с равенством (2.15), видим, что подъемная сила Fy пропорциональна циркуляции скорости Г по замкнутому контуру. Таким образом, для подъемной силы, возникающей на профиле длиной b, получаем формулу Н. Е. Жуковского: Fy = Из теоремы Н. Е. Жуковского следует, что если при обтекании аэродинамического профиля потенциальным потоком жидкости имеет место циркуляция скорости вокруг профиля, то возникает подъемная сила, направленная по нормали к вектору относительной скорости.
Date: 2015-09-24; view: 623; Нарушение авторских прав |