Учет возмущения спектра облучающих образец нейтронов

Образец, помещенный в рассеивающую среду вызывает в ней локальное возмущение плотности потока нейтронов, называемое депрессией (см. (3.2.7), (3.2.8)). Возмущен также и спектр нейтронов, облучающих образец находящийся в вызванной его присутствием локальной депрессии. Он более жесткий, чем спектр нейтронов в исходном, невозмущенном поле. Учет этого обстоятельства производится [16] посредством замены функции Е₃(t₀) в написанных выше выражениях интегральной функцией I₃(t₀),

,

описывающей энергетическое распределение взаимодействующих с образцом нейтронов. Теперь уравнение (3.2.13) приобретает вид:

. (3.2.15)

В Таблице 3.2.2 представлены значения функции D(τ₀) для практически значимых толщин образцов.

Когда t₀ > 0,01 необходимо учитывать эффект возмущения спектра нейтронов. Если депрессия для нейтронов всех энергий одинакова, то эффекты возмущения поля тепловых нейтронов можно определять по формулам (3.2.7), (3.2.8) и (3.2.9) используя вместо приведенные в Таблице 3.2.2 значения функции D(t).

Предположение об одинаковой депрессии для нейтронов всех энергий справедливо для графита и бериллия, у которых транспортная длина свободного пробега нейтронов слабо зависит от их энергии. В этих средах нейтроны до возвращения в образец совершают большое число соударений и приходят в термодинамическое равновесие со средой.

Итак, величины эффектов возмущения зависят от свойств образца и среды, в которую он помещен, а точнее - от различия их свойств. Естественно было бы поставить вопрос о том, каким должен быть образец не возмущающий поле нейтронов. Плотности потока тепловых нейтронов в среде и образце будут одинаковыми при условии

. (3.2.16)

Функции D(t)= (1 - 2 I₃(t))/(2t)) Таблица 3.2.2