Полезное:
Как сделать разговор полезным и приятным
Как сделать объемную звезду своими руками
Как сделать то, что делать не хочется?
Как сделать погремушку
Как сделать так чтобы женщины сами знакомились с вами
Как сделать идею коммерческой
Как сделать хорошую растяжку ног?
Как сделать наш разум здоровым?
Как сделать, чтобы люди обманывали меньше
Вопрос 4. Как сделать так, чтобы вас уважали и ценили?
Как сделать лучше себе и другим людям
Как сделать свидание интересным?
Категории:
АрхитектураАстрономияБиологияГеографияГеологияИнформатикаИскусствоИсторияКулинарияКультураМаркетингМатематикаМедицинаМенеджментОхрана трудаПравоПроизводствоПсихологияРелигияСоциологияСпортТехникаФизикаФилософияХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника
|
Уравнение Дирака–Вейля
Графен является полупроводником с соприкасающимися в точках Дирака валентной зоной и зоной проводимости. Запрещенная зона имеет нулевую ширину, совпадает с уровнем Ферми, от нее отсчитывается энергия носителей тока. В зоне проводимости носителем тока является электрон, в валентной зоне – дырка. При комнатной и более низкой температуре носители тока находятся вблизи уровня Ферми, имеют нулевую эффективную массу, для них выполняется линейный, т. е. релятивистский закон дисперсии , состояние описывается двухкомпонентной волновой функцией ,
где – амплитуда вероятности обнаружения частицы в подрешетке . Уравнение состояния вблизи точки Дирака K. Для графена, расположенного в плоскости (x,y), гамильтониан носителей тока имеет вид
, (8.1)
где - скорость на уровне Ферми, ; ; , - матрицы Паули. Уравнение на собственные функции гамильтониана для частицы с нулевой массой и импульсом является двумерным уравнением Дирака-Вейля , (8.2) в явной форме , . (8.3)
Следовательно, состояние , связанное с подрешеткой A, зависит от ближайшего окружения, т. е. от состояния подрешетки B, и наоборот. Частица во внешнем потенциальном стационарном поле имеет потенциальную энергию . Это приводит к замене в (8.1) , тогда (8.2) получает вид .
Волновые функции, удовлетворяющие (8.2) и описывающие движение в прямом и обратном направлениях квазиимпульса p, равны
, (8.4)
где - угол между квазиимпульсом p и осью x, причем
tg = , ;
– индекс зоны, в которой находится частица; соответствует электрону в зоне проводимости, показанной на рис. 8.2, с энергией ; соответствует дырке в валентной зоне с энергией . Подстановка (8.4) в (8.3) дает дисперсионное соотношение для электронов и дырок . (8.5)
Состояния электронов и дырок взаимно ортогональны
. (8.6)
Рис. 8.2. Зоны вблизи точки Дирака K
Операторы скорости для гамильтониана (8.1) находим, используя (2.67а) в виде и , тогда
, , . (8.7)
Волновые функции носителя тока с импульсом, направленным по- или против оси x или y, находим из (8.4) , . (8.8)
Функции (8.8) являются собственными функциями операторов проекции скорости , . (8.9)
Скорость электрона параллельна импульсу, скорость дырки антипараллельна импульсу, модуль скорости равен скорости Ферми.
Плотность электрического тока получаем из (2.71) и (8.7)
. (8.10)
Из (8.9) и (8.10) находим
. (8.11)
Следовательно, электрон и дырка имеют противоположные знаки заряда. Для электрона импульс и плотность электрического тока направлены в противоположные стороны, для дырки – в одну сторону.
Концентрация носителей тока и степень заполнения зон регулируется электрическим напряжением V, прикладываемым между подложкой из кремния и графеном. Величина напряжения ограничена пробоем диэлектрика SiO2 толщиной d = 300 нм с . Возникающий конденсатор с электроемкостью
обогащает графен электронами или дырками в зависимости от полярности приложенного напряжения. В результате поверхностная концентрация носителей тока пропорциональна напряжению
.
Достигнутое значение . Носители тока имеют высокую подвижность , слабо зависящую от температуры, что соответствует баллистическому движению зарядов даже при комнатной температуре.
|