Квантовая_механика_рус.rtf. Квантовое число для частицы в прямоугольной потенциальной яме бесконечной глубины принимает значения:

$$$001

Квантовое число для частицы в прямоугольной потенциальной яме бесконечной глубины принимает значения:

A)

B)

C)

D)

E) целые значения

F) полуцелые значения

G) целые положительные значения

H)

{ Правильный ответ} = C, E, G

{Сложность} = 1

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$002

Квантовое число для частицы в прямоугольной потенциальной яме бесконечной глубины с шириной от до :

A) определяет чередование максимумов и минимумов в функциях

B) нумерует последовательность появления максимумов в функциях

C) нумерует последовательность появления минимумов в функциях

D) нумерует уровни энергии

E) принимает значения от единицы до некоторого

F) число показывает число узлов волновых функций

G) принимает значения от нуля до некоторого

H) отражает четность квантовых состояний

{ Правильный ответ} = D, F, H

{Сложность} = 1

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$003

Свойства потенциальной ямы с бесконечными стенками:

A) частица удерживается в яме бесконечно долго

B) описывает явление спонтанного распада

C) может служить моделью для описания явления конфайнмента

D) время жизни частицы внутри ямы конечно

E) образуется вокруг частицы в момент её рождения

F) наблюдается туннельный эффект

G) при больших частица может проникать за пределы стенок

H) допускает только четные состояния

{ Правильный ответ} = A, C, E

{Сложность} = 1

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$004

Оператор четности :

A) не эрмитов

B) эрмитов

C)

D) четность состояния изменить невозможно

E) зависимость от времени

F) смешивает состояния разной четности

G) понятие четности применимо только к системе двух частиц

H) по смыслу это оператор инверсии координат:

{ Правильный ответ} = B, D, H

{Сложность} = 1

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$005

Квантовое число для частицы в прямоугольной потенциальной яме бесконечной глубины с шириной от до показывает, что волновой вектор изменяется дискретно и находится из граничных условий:

A) четные = 2, 4, … из условия ,

B)

C)

D) нечетные = 1, 3, … из условия ,

E) четные = 2, 4, … из условия ,

F) нечетные = 1, 3, … из условия ,

G)

H)

{ Правильный ответ} = C, E, F

{Сложность} = 2

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$006

Собственные функции оператора Гамильтона для частицы в прямоугольной потенциальной яме бесконечной глубины :

A) , = 2, 4, …, нормировка

B) , = 2, 4, …, нормировка

C) , = 2, 4, …, нормировка

D) , = 1, 3, …, нормировка

E) , = 1, 3, …, нормировка

F) , = 2, 4, …, нормировка

G) , = 1, 3, …, нормировка

H) , = 1, 3, …,нормировка

{ Правильный ответ} = B, D, F

{Сложность} = 2

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$007

Квантование энергетического спектра в прямоугольной потенциальной яме бесконечной глубины с шириной от до :

A)

B)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

{ Правильный ответ} = C, E, H

{Сложность} = 2

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$008

Одномерная прямоугольная потенциальная яма конечной глубины . В области потенциал равен . Основные требования к уравнениям Шредингера и в областях и соответственно:

A)

B)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

{ Правильный ответ} = B, E, G

{Сложность} = 2

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$009

Одномерная прямоугольная потенциальная яма конечной глубины . В области потенциал равен . Основные требования к решениям уравнений Шредингера и в областях и соответственно:

A)

B)

C)

D)

E)

F) условие непрерывности функций

G) условие непрерывности функций

H) условие непрерывности функций

{ Правильный ответ} = B, E, G

{Сложность} = 2

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$0010

Квантование энергии в потенциальной яме конечной глубины и ширины следует из графического решения трансцендентного уравнения , где .

A) решения находятся во -ой, -ой и т.д. четвертях

B) решения находятся во -ой, -ей и т.д. четвертях

C) ,

D) условие появления первого связанного состояния

E) условие появления первого связанного состояния

F) первое связанное состояние возникает при любых значениях

G)

H)

{ Правильный ответ} = A, C, D

{Сложность} = 3

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$0011

Волновая функция частицы в потенциальной яме с бесконечно высокими стенками и шириной представляет собой суперпозицию состояний:

(внутри потенциальной ямы) и

(вне потенциальной ямы).

В результате измерения полной энергии частицы получаются значения с вероятностью :

A) Смешиваются состояния разной четности, что невозможно

B) , и

C) , и

D) , и

E) , и

F) , и

G)

H) , и

{ Правильный ответ} = D, G, H

{Сложность} = 3

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$0012

Собственные значения оператора инверсии :

A) могут быть и комплексными, и действительными

B)

C) ,

D) находим из операторных равенств и

E) находим из операторных равенств и

F) находим из операторных равенств и

G) не зависят от симметрии потенциала взаимодействия

H) определяют симметрию состояний только в одномерных моделях

{ Правильный ответ} = B, C, F

{Сложность} = 3

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

Date: 2015-05-19; view: 540; Нарушение авторских прав