Метод накладання дії джерел енергії

Розв’яжемо рівняння, складені за методом контурних струмів відносно струму k -вітки, що входить тільки в k - контур (хорда, вітка зв’язку).

де - головний визначник системи, - відповідне алгебраїчне допов-нення.

- має розмірність провідності (Сім),а кожна складова являє собою струм, створений у k -вітці контурною ЕРС .Наприклад, - складова струму в k - вітці створена, контурною ЕРС .

Кожну контурну ЕРС можна виразити через ЕРС віток , згрупувати коефіцієнти при цих ЕРС і одержати вираз такого вигляду:

(4)

Це рівняння виражає принцип накладання дії джерел енергії:

струм уk- вітці дорівнює алгебраїчній сумі струмів, створених у цій вітці ок-ремо кожним джерелом кола.

Принцип дійсний для всіх лінійних електричних кіл. Якщо в схемі діє n джерел, то струм у кожній вітці буде мати n складових (часткових струмів).

Алгоритм розрахунку кола методом накладання дії джерел енергії.

1. Складне коло розкладаємо за кількістю джерел на n простих кіл, в яких діє тільки одне джерело.

2. У кожному з простих кіл розраховуємо часткові струми, викликані дією єди-ного джерела, в усіх вітках.

3. Результуючий струм у кожній вітці дорівнює алгебраїчній сумі часткових струмів, створених у цій вітці кожним джерелом окремо.

На Рис.38, а зображена схема електричного кола, яке має три вітки і дві ЕРС з внутрішніми опорами . Складаєм рівняння за методом контурних струмів:

Застосовуючи визначники, розв’язуємо систему рівнянь і знаходимо кон-турні струми:

Звідки знаходимо контурні струми:

Тут вхідна провідність вітки 1, чисельно дорівнює частковому струму у вітці 1, який виникає від дії ЕРС за умови

коли інші джерела відсутні.

те ж саме для вітки 2.

взаємна (передавальна) провідність віток 1 і 2, чисельно дорівнює частковому струму у вітці 1, який виникає від дії ЕРС і від-сутності джерел в інших вітках.

взаємна (передавальна) провідність віток 2 і 1.

У загальному випадку, коли коло має n віток, вхідна провідність вітки m (подвійний індекс m):

Взаємна (передавальна) провідність між вітками k i m (різні індекси):

.

При однаковій взаємній орієнтації струму і ЕРС у вітках k i m, легко показа-ти, що:

.

Якщо у вітках k i m струм і ЕРС взаємноорієнтовані не однаково, то:

.

Саме вхідні та передавальні провідності віток є коефіцієнтами рівняння (4), що виражає принцип накладання дії джерел енергії для будь-якого складного кола з декількома ЕРС.

Використовуючи метод накладання, можна сформулювати принцип взаєм- ності:

для будь-якого лінійного кола струм вітці k, створений ЕРС , що знаходиться у вітці m, дорівнює струму у вітці m, створеному ЕРС , що знаходиться у вітці k.

У електричному колі (Рис.39, а) з одним джерелом виділено дві вітки m і k,а вся інша частина кола з пасивними елементами (опорами), виділена прямо-кутником (П). Якщо ЕРС діє у вітці m: , то струм у k -вітці:

Якщо ЕРС увімкнути у k -вітку (Рис. 37,б) то струм у вітці m

.

Оскільки то якщо у вітках k і m ЕРС і струм орієн-товані взаємно однаково.

Кола, які задовольняють принципу взаємності називаються оборотними.

Використовуючи принцип взаємності, можна спрощувати розрахунки деяких кіл. Наприклад, у колі Рис. 40, а визначення струму значно простіше при перенесенні ЕРС у вітку 3 (Рис. 40, б).

Приклад 3. Розрахувати струми у колі на Рис. П3 методом накладання і визначити, при якому значенні ЕРС струм у третій вітці дорівнюватиме 3(А). Ця задача раніше розв’язана методами контурних струмів та вузлових по-тенціалів і дійсні струми у вітках відомі, то ж скористуємся ними для перевірки розрахунку методом накладання.

Задаємо напрями струмів у вітках.

За кількістю джерел (дві ЕРС і одне джерело струму) коло розкладається на три прості (часткові) кола, в яких діє тільки одне джерело. У часткових колах видалені джерела заміняються внутрішніми опорами. Внутрішній опір іде-ального джерела ЕРС дорівнює нулю - закоротка, ідеального джерела струму –нескінченності - розрив. Будь-яким методом розраховуємо струми у вітках часткової схеми.

І) Розрахунок часткового кола з джерелом Е₂. (,Рис. П3.1, а).