Статические характеристики в схеме с ОЭ

При включении с ОЭ семейством выходных характеристик являются I_c(V_c) с параметром I_b, а входных— I_b(V_b) с параметром V_c. Для активного режима работы эти зависимости (рис. 2.11)

имеют вид

I_c = (2.18а)

I_b = (2.18б)

где r_c — усредненное сопротивление коллектора.

Рис. 2.11. Статические характеристики транзистора при включении по схеме с ОЭ: а—выходные; б—входные

Коэффициент при I_b называется коэффициентом передачи базового тока в схеме с ОЭ:

B₀ = α/(1-α) (2.19)

Поскольку последний член в правой части (1.18а) мал, им можно пренебречь, и тогда семейство выходных характеристик описывается выражением:

I_c = B₀I_b + I^*_c0. (2.20)

Здесь I^*_c0 = (1+ B₀) I_c0.

Из сравнения рис. 2.10 и 2.11 можно отметить основные различия между включением с ОЭ и с ОБ.

1. Кривые коллекторного семейства с ОЭ не пересекают ось ординат. Поскольку |V_ce| = |V_cb| + |V_e|, они получаются путем сдвига кривых в схеме с ОБ (рис. 1.7) на величину V_e, которая зависит от I_b, и область насыщения, в которой коллекторный переход отпирается, в зависимости от I_b перемещается в область более отрицательных значений V_ce.

2. Ток при разомкнутой базе (I_b =0) равен I^*_c0 = (1+ B₀) I_c0. Из (2.20) следует, что минимальное значение коллекторного тока I_c = I_c0 получается при I_b = -I_c0, т. е. в.интервале токов от I_b = 0 до I_b = - I_c0 транзистор в схеме ОЭ управляется отрицательным входным током, и, следовательно, области отсечки соответствуют значения тока I_b <-I_c0.

3. Входные характеристики (рис. 2.11,6) сдвинуты вниз на величину I_c0. Вид их подобен семейству эмиттерных характеристик но, поскольку I_b <-I_c0, эти кривые имеют другой масштаб тока.

В предпробойной области коэффициент передачи а увеличивается в М раз. Напряжение лавинного пробоя V_B в схеме с ОЭ, определяемое из условия Mα = 1, оказывается равным

V_B = V_M(1-α)^1/3 (2.21)

При α~ 0,95 получаем V_B = 0,4V_M. Пробой в схеме с ОЭ происходит при значительно меньших напряжениях, чем в схеме с ОБ.

Рассмотрение статистических характеристик в схемах с ОБ и с ОЭ показывает, что для описания свойства транзисторов необходимо знать следующие параметры: коэффициент передачи тока базы B₀, коэффициент передачи тока эмиттера а, обратный ток коллекторного перехода /ко. Рассмотрим, 'каким образом эти величины определяются через физические параметры транзистора.

а) Коэффициент передачи эмиттерного тока α

Коэффициент передачи тока в схеме с ОБ равен

α = γβ» (2.22)

Подставляя в (2.22) типичные для сплавных триодов значения σ_n/σ_p= 0,001 и полагая W=(0,1—0,3)L_p получаем α =0,95—0,98.

Чем меньше толщина базы W и отношение W/L_p а также разница в уровнях легирования эмиттера и базы σ_n/σ_p, тем лучше выполняется условие α»1.

Так как α ≤1, входной I_e и выходной I_c токи транзистора в схеме ОБ почти одинаковы, следовательно, усиление по току отсутствует. Однако, включив в выходную цепь сопротивление R_н, можно получить усиление по мощности, поскольку сопротивление нагрузки R_н значительно превышает сопротивление эмиттерного перехода r_e.

б) Коэффициент усиления транзистора по току B₀

Как следует из (1.19), при α~1 коэффициент передачи тока базы B₀ >>1. Так, например, при характерных для сплавных транзисторов значениях α = 0,95—0,99 получаем B₀ = 20—100. Следовательно, выходной ток I_c во много раз превышает входной ток I_b. Это означает, что при включении транзистора в схемах с ОЭ можно получить значительное усиление по току.

В реальных схемах α, а следовательно, B₀ зависят от тока I_c и напряжения V_c. Зависимость α(I_c) имеет явно выраженный максимум. Рост α вначале объясняется ростом γ с возрастанием инжекционного тока и в дальнейшем ростом β из-за ускорения диффузии в базе за счет появления тянущего поля при высоких уровнях инжекции. Однако увеличение инжекции электронов из базы в эмиттер и уменьшение времени жизни дырок в базе при их высокой концентрации приводят к уменьшению γ и β соответственно и, следовательно, к уменьшению α.

В области V_c < V_M коэффициент α зависит от V_c вначале очень сильно, возрастая из-за расширения области объемного заряда коллекторного перехода. В дальнейшем повышение α ограничивается из-за обратной связи между V_c и V_e и уменьшения V_e с ростом V_c. Все это приводит к тому, что семейства выходных характеристик при больших токах становятся неэквидистантными, причем этот эффект заметнее проявляется в семействе для схемы с ОЭ, поскольку зависимость B₀(I_c) выражена гораздо сильнее из-за малости члена 1— α.

в) Обратный ток коллекторного перехода I_c0

Ток I_c0 является неуправляемым током коллекторного перехода (при разомкнутой цепи эмиттера) и характеризует минимальное значение тока, при котором транзистор может работать при данном напряжении на коллекторе. Оценка дает для I_c0 значение порядка нескольких микроампер.