Магнитные свойства различных веществ

Ферромагнитные, парамагнитные и диамагнитные материалы. Все вещества—твердые, жидкие и газообразные в зависимости от маг­нитных свойств делят на три группы: ферромагнитные, парамагнит­ные и диамагнитные.

К ферромагнитным материалам относят железо, кобальт, никель и их сплавы. Они обладают весьма высокой магнитной проницаемо­стью и в тысячи и даже десятки тысяч раз большей магнитной про­ницаемости неферромагнитных веществ, и хорошо притягиваются к магнитам и электромагнитам.

К парамагнитным материалам относят алюминий, олово, хром, марганец, платину, вольфрам, растворы солей железа и др. Отно­сительная магнитная проницаемость μ у них несколько больше еди­ницы. Парамагнитные материалы притягиваются к магнитам и элек­тромагнитам в тысячи раз слабее, чем ферромагнитные материалы.

Диамагнитные материалы к магнитам не притягиваются, а наоборот, отталкиваются. К ним относят медь, серебро, золото, свинец, цинк, смолу, воду, большую часть газов, воздух и пр. Относительная магнитная проницаемость μ у них несколько меньше единицы.

Магнитные свойства ферромагнитных материалов. Ферромагнит­ные материалы благодаря их способности намагничиваться широко применяют при изготовлении электрических машин, аппаратов и дру­гих электротехнических установок. Основными характеристиками их являются: кривая намагничивания, ширина петли гистерезиса и потери мощности при перемагничивании.

Кривая намагничивания. Процесс намагничивания ферромагнитного материала можно изобразить в виде кривой намагничивания (рис. 47, а), которая представляет собой зависимость ин­дукции В от напряженности Н магнитного поля. Так как напряже нность магнитного поля определяется силой тока, посредством которго намагничивается ферромагнитный материал, эту кривую можно рассматривать как зависимость индукции от намагничивающего тока.

Кривую намагничивания можно разбить на три участка: Оа, накотором магнитная индукция возрастает почти пропорционально намагничивающему току (напряженности поля); аб, на котором pocт магнитной индукции замедляется («колено» кривой намагничивания), и участок магнитного насыщения за точкой б, где зависимость В от Н становится опять прямолинейной, но характеризуется весьма медлен­ным нарастанием магнитной индукции при увеличении напряженности поля по сравнению с первым и вторым участками кривой.

Следовательно, при большом насыщении ферромагнитные вещест­ва по способности пропускать магнитный поток приближаются к не­ферромагнитным материалам (магнитная проницаемость их резко уменьшается). Магнитная индукция, при которой происходит насы­щение, зависит от рода ферромагнитного материала. Чем больше индукция насыщения ферромагнитного материала, тем меньший намагничивающий ток требуется для создания в нем задан­ной индукции и, следовательно, тем лучше он пропускает магнит­ный поток.

Магнитную индукцию в электрических машинах, аппаратах и при­борах выбирают в зависимости от предъявляемых к ним требований. Если необходимо, чтобы случайные колебания намагничивающего то­ка мало влияли на магнитный поток данной машины или аппарата, то выбирают индукцию, соответствующую условиям насыщения (на­пример, в генераторах постоянного тока с параллельным возбужде­нием). Если же желательно, чтобы индукция и магнитный поток изме­нялись пропорционально намагничивающему току (например, в электроизмерительных приборах), то выбирают индукцию, соответствую­щую прямолинейному участку кривой намагничивания.

Перемагничивание ферромагнитных ма­териалов, петля гистерезиса. Большое практическое значение, особенно в электрических машинах и установках пере­менного тока, имеет процесс перемагничивания ферромагнитных ма­териалов. На рис. 47, б показан график изменения индукции при на­магничивании и размагничивании ферромагнитного материала (при изменении намагничивающего тока I или напряженности магнитного поля Н). Как видно из этого графика, при одних и тех же значениях напряженностн магнитного поля магнитная индукция, полученная при размагничивании ферромагнитного тела (участок а—б—в), будет больше индукции, полученной при намагничивании (участки О — а и д–а. Когда напряженность поля (намагничивающий ток) будет доведена до нуля, индукция в ферромагнитном материале не уменьшит­ся до нуля, а сохранит некоторое значение В_r соответствующее отрезку Об. Это значение называется остаточной индукцией.

Явление отставания, или запаздывания изменений магнитной индукции, от соответствующих изменений напряженности магнитного поля, называется магнитным гистерезисом, асохранение в ферромаг­нитном материале магнитного поля после прекращения протекания намагничивающего тока — остаточным магнетизмом.

При изменении направления намагничивающего тока можно пол­ностью размагнитить ферромагнитное тело и довести магнитную ин­дукцию в нем до нуля. Обратная напряженность Н_с, при которой индукция в ферромагнитном материале уменшается до нуля, назы­вается коэрцитивной силой. Кривую О—a, получающуюся при условии, что ферромагнитное вещество было предварительно размагничено, называют первоначальной кривой намагничивания.

Следовательно, при перемагничнвании ферромагнитного вещества, например при постепенном намагничивании и размагничивании стального сердечника электромагнита (см. стрелки на рис. 47, б), кривая изменения индукции будет иметь вид петли; ее называют петлей гистерезиса.

Потери энергии при перемагничивании. При периодическом перемагничивании ферромагнитного вещества за­трачивается определенная энергия, которая выделяется в виде тепла,
вызывая нагревание ферромагнитного вещества. Потери энергии, связанные с процессом перемагничиванмя стали, называются потерями на гистерезисе. Значение этих потерь при каждом цикле перемагничивания пропорционально площади петли гистерезиса. Потери мощности на гистере­зис пропорциональны квадрату максимальной индукции B_max и частоте перемагничивания f. Поэтому при значительном увеличении индукции в магнитопроводах электрических машин и аппаратов, рабо­тающих в переменном магнитном поле, эти потери резко возрастают.

Влияние ферромагнитных материалов на распределение магнитного поля. Если поместить в магнитное поле какое-либо тело из ферромагнитного материала, то магнитные силовые линии будут входить и выходить из него под прямым углом. В самом теле и около него будет иметь место сгущение силовых линий, т. е. индукция магнитного поля внутри тела и вблизи него возрастает. Если выпол­нить ферромагнитное тело в виде кольца, то во внутреннюю его по­лость магнитные силовые линии практически проникатъ не будут (рис. 48), и кольцо будет служить магнитным экраном, защищаю­щим внутреннюю полость от влияния магнитного поля. На этом свойстве ферромагнитных материалов основано действие различных экранов, защищающих электроизмерительные приборы, электриче­ские кабели и другие электротехнические устройства от вредного воздействия внешних магнитных полей.