Полезное:
Как сделать разговор полезным и приятным
Как сделать объемную звезду своими руками
Как сделать то, что делать не хочется?
Как сделать погремушку
Как сделать так чтобы женщины сами знакомились с вами
Как сделать идею коммерческой
Как сделать хорошую растяжку ног?
Как сделать наш разум здоровым?
Как сделать, чтобы люди обманывали меньше
Вопрос 4. Как сделать так, чтобы вас уважали и ценили?
Как сделать лучше себе и другим людям
Как сделать свидание интересным?
Категории:
АрхитектураАстрономияБиологияГеографияГеологияИнформатикаИскусствоИсторияКулинарияКультураМаркетингМатематикаМедицинаМенеджментОхрана трудаПравоПроизводствоПсихологияРелигияСоциологияСпортТехникаФизикаФилософияХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника
|
Характеристические функции некоторых основных типов плоского потока
Исследование плоского потока методом комплексного переменного начнём с того, какие типы плоского потока соответствуют простейшим аналитическим функциям. Исследуем течения, заданные характеристическими функциями вида F(z) = Az и F(z) = Alnz. I. Пусть характеристическая функция имеет вид F(z) = Az, где z = x +iy, a A - любое комплексное или действительное число. Пусть, например, А = А1 + iA2. Отделим в F (z) действительную часть от мнимой: . Следовательно, потенциальная функция jи функция тока y выразятся следующим образом: (7.43) Приравнивая полученное выражение потенциальной функции j постоянной С, найдем уравнение семейства эквипотенциальных линий: А1х – А2y = С. (7.44) Из (7.44) следует, что эквипотенциальные линии - прямые с угловым коэффициентом A1/А2. Уравнение семейства линий тока найдем, приравняв выражение для y(7.43) постоянной С*: А1у + А2х = С**. (7.45)
Отсюда следует, что линии тока – прямые с угловым коэффициентом (- A2А1 ). Таким образом, заданная характеристическая функция соответствует прямолинейно-параллельному потоку. Фильтрационное поле представлено ортогональной прямолинейной сеткой, изображенной на рис. 7.21.
Чтобы определить массовую скорость фильтрации, вычислим производную от F (z) no z. Согласно формулам (7.41) и (7.42). При А1=0 –поток параллелен оси 0у, а при А2=0 –параллелен оси 0х. II. а) Пусть характеристическая функция задана в виде: F(z) = A ln z, (7.46) где А – некоторое действительное число.
Представим комплексный аргумент z с помощью полярных коoординат так (рис. 7.22): z = х +i y = =r (cos θ + i sin θ ) = rei θ, (7.47) где г – радиус - вектор точки; θ – полярный угол. Подставляя значение z в (7.46) и отделяя действительную часть от мнимой, получим: F(z) = A In (reiθ) = A In r + iA θ. Значит j=Alnr; y=A θ. (7.48) Приравнивая эти значения jи y постоянным, найдем уравнения эквипотенциальных линий и линий тока в следующем виде: · для эквипотенциальных линий – ν =const (7.49) · для линии тока – θ = const. (7.50) Очевидно, эквипотенциальные линии будут концентрическими окружностями с центром в начале координат (рис. 7.22). Линии тока – прямые, проходящие через начало координат. В данном случае имеется плоскорадиальный (сходящийся или расходящийся) поток. Центр скважины (сток или источник) находится в начале координат. Найдем массовую скорость фильтрации, для чего вычислим производную от функции F (7.46) по z: . Эта производная – комплексное переменное, модуль которого равен массовой скорости и представляет собой множитель перед е-i θ.Следовательно , (7.51) то есть массовая скорость фильтрации обратно пропорциональна расстоянию от скважины. (Точка г = 0 является особой точкой плоскости; здесь и функция F (z) уже не будет аналитической). Для плоскорадиального потока имеем: , (7.52) где G = const – массовый дебит; h – мощность пласта. Приравнивая правые части (7.51) и (7.52), определим коэффициент А: . (7.53) Подставив это значение А в формулу (7.46), получим , (7.54) где положительный дебит G соответствует случаю стока (эксплуатационной скважине), а отрицательный - случаю источника (нагнетательной скважине). Таким образом, функция (7.54) характеризует плоскорадиальное движение жидкости или газа в однородном горизонтальном пласте неограниченной протяженности. Скважина предполагается гидродинамически совершенной.
II. b) Пусть характеристическая функция имеет вид: , (7.55) где а = а1 + ia2. Это значит, что особая точка, в которой помещается точечный сток или точечный источник, сдвинута в направлении оси 0х на расстояние а 1 ., а в направлении оси 0y на расстояние a2, и следовательно, центр поперечного сечения скважины находится не в начале координат, а в точке а = а1 + ia2. Если представить комплексное переменное z-а в полярных координатах, то получим , (7.56) где r – расстояние любой точки плоскости потока не до начала координат, а до особой точки а = а1 + ia2, в которой помещается сток или источник; θ– полярный угол с вершиной в этой особой точке. В соответствии с формулами (7.48) и (7.56) (7.57) Примечание. Потенциальная функция j и функция тока yопределяются с точностью до произвольной постоянной. В формулах (7.57), выражающих j и y, опущены произвольные постоянные, но их надо учитывать при определении дебита. III. Пусть в основной плоскости течения имеется несколько точечных стоков и источников (несколько эксплуатационных и нагнетательных скважин). Потенциальную функцию течения, поддерживаемого всеми стоками и источниками j, можно определить по методу суперпозиции, описанному в параграфе 7.1, как алгебраическую сумму потенциальных функций течений, поддерживаемых отдельными стоками и источниками, если бы каждый из них был единственным в пласте. На основании первого равенства (7.57) запишем , (7.58) где Gj – массовый дебит стока или источника за номером j; r j – расстояние любой точки плоскости потока до этого стока или источника; n – число стоков и источников. Метод суперпозиции основан на известных свойствах уравнения Лапласа, которому подчиняется потенциал j, а именно, сумма частных решений уравнения Лапласа есть решение этого уравнения. В то же время существование потенциальной функции jjозначает существование наряду с ней функции тока yj,соответствующей каждому стоку и источнику. Функция yjудовлетворяет уравнению Лапласа; следовательно, по отношению к функции тока можно применять метод суперпозиции. Функция тока y для течения, поддерживаемого всеми стоками и источниками, определится аналогично потенциалу сложного потока: . (7.59) Характеристическая функция сложного потока, согласно формулам (7.34), (7.58, 7.59), определится уравнением: (7.60) где Fj (z) – характеристическая функция, соответствующая стоку или источнику за номером j, находящемуся в точке аj -: . (7.61)
|