Интерференция поляризованного света

Интерференция поперечных волн зависит не только от их амплитуд, частот и фаз, но и от состояния поляризации. Действительно, если складываемые волны линейно поляризованы в ортогональных направлениях, результирующее возмущение в точке наблюдения равно , а интенсивность –

~ .

Так как третье слагаемое (интерференционный член) равно нулю, суммарная интенсивность равна сумме интенсивностей волн и интерференция не возникает (что, кстати, является доказательством поперечности световых волн).

Для наблюдения интерференции необходимо пропустить эти волны через поляризатор, плоскость которого не совпадает с плоскостью колебаний ни одной из волн. Рассмотрим простейший случай нормального падения плоскополяризованной волны на вырезанную параллельно оптической оси одноосную кристаллическую пластинку (КП). Обыкновенная и необыкновенная волны в ней будут распространяться не разделяясь, но с различной скоростью, и за время прохождения пластинки толщиной между ними появится разность хода

,

которой соответствует разность фаз

. (3.2)

Амплитуды прошедших через поляризатор П волн будут равны проекциям о и е волн на плоскость этого поляризатора (рис. 18).

Таким образом, если пропустить естественный свет через вырезанную параллельно оптической оси кристаллическую пластинку (см. рис. 18), из пластинки выйдут два поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях луча, между которыми будет существовать разность фаз, определяемая формулой (3.2).

При падении на КП естественного света интерференции не будет, так как в этом случает о и е волны некогерентны (принадлежат разным цугам).

Date: 2015-09-05; view: 387; Нарушение авторских прав