Полосы равного наклона

Пусть из воздуха (n ₀ = 1) на плоскопараллельную прозрачную пластинку с показателем преломления n и толщиной d под углом i падает плоская монохроматическая волна (рис. (а)). В точке О луч частично отразится (1), а частично преломится, и после отражения на нижней поверхности пластины в точке С выйдет из пластины в точке В (2). Лучи 1 и 2 когерентны и параллельны. С помощью собирающей линзы их можно свести в точке Р.

Необходимо отметить важную особенность отражения электромагнитных волн (и, в частности, оптических лучей) при падении их на границу раздела двух сред изсреды с меньшей диэлектрической проницаемостью (а, значит и меньшим показателем преломления): при отражении света от более плотной среды (п₀ < п) фаза изменяется на к. Изменение фазы на к равносильно потере полуволны при отражении. Такое поведение электромагнитной волны на границе двух сред следует из граничных условий, которым должны удовлетворять тангенциальные компоненты векторов напряженности электрического и магнитного поля на границе раздела: E_τ1 = E_τ2, H _τ1 = H _τ2. С учетом этого, оптическая разность хода:

Δ = п(ОС + СВ) - (ОА - ).

Используя sinα = n sin r (закон преломления), ОС = CB = d/ cos r и OA = OB sin i = 2d tg r sin i, запишем

В точке Р будет интерференционный максимум, если

В точке Р будет интерференционный минимум, если

Таким образом, для данных λ₀, d и п каждому наклону i лучей соответ­ствует своя интерферен­ционная полоса. Интер­ференционные полосы, возникающие в результате наложения лучей, падаю­щих на плоскопараллель­ную пластинку под одина­ковыми углами, называются полосами равного наклона.