Магнит. жесткость минералов и ее роль в обогащении п.и

Силы, действ. на минер. частицы в электр. поле.

Кулона, пондеромоторная, зеркального отображения, гидростатическая, электрическая

а) режим удержания:частицы притягиваются активной силой зеркального отображения, отрыв-ся центробежными и силой тяжести. При коронно-электростат. сепарации и быстром вращении ротора разделение частиц будет в первом и втором квадранте. Актив. сила-кулоновская, действ. в напр-и поля нормально к пов-ти барабана и прижим-я частицы к этой пов-ти. Так же будут действовать сила зеркального отображения (напр-е как у кулоновской), пондеромоторная (ей пренебрегают), напр-я коронир-му и откл-му электродам, т е в обратном напр-и.

б) режим извлечения: действуют электростатическая сила, сила электр. заряда, сила тяжести.

2. Равнопритягиваемость мин-х частиц в магнит. поле и способ ее предотвращения.

При сепарации в ц.б. поле, ц.б. силы пропорциональны кубу, а электрические квадрату диметра частиц, для предотвращения загрязнения зернами с пониж. магнит. или диэл. проницаемостью необход. классиф. по крупности частиц (рассев на узкие классы.) разница размеров отверстий сит по формуле:D-d=0.73*S*lg (χ_D)/ (χ_d)

В эл. поле сила притяжения частиц уменьшается по закону Кулона, при ближнем действии наз-ся силой зеркального отображения.

Классификация по величине удельной магнит. восприимчив-ти

1-сильномагнитные(ферромагнитные). Уд. магнит. восприимч. χ>3,8*10^-5 м³/кг (магнетит, титаномагнетит, пирротин, мертит). Н сепараторов до 120 кА/м

2-слабо(парамагнитные) Уд. магнит. восприимч от 7,5*10^-6 до 1,26*10^-7 м³/кг (оксиды, манганит, пиролюзит,гематит, сидерит, ильменит, вольфрамит). Н сепараторов до 1000 кА/м

3-немагнитные и диамагнитные. Уд. магнит. восприимч < 1,26*10^-7 и <0 (кварц, алюмосиликаты и др). в силном поле, заполненном ферромагнит. жидкостью.

Метод ГУИ.

Образец сильномагнитной руды, изм. до крупности -0,1 мм засыпают неб-ми порциями в предвар. взвеш-ю стекл-ю трубку длиной 40 см и уплотняют до метки 35 см. Трубку подвеш. к чашке весов так, чтобы ее нижний конец нах-ся в центре обмотки магнитного соленоида, и неск-ко раз взвеш. при зад. силе тока. Проводят до 5 измерений при прямом и обратном направлении тока. Замер. величину превышения массы трубки с образцом при включ тока в обмотку над ее массой при отсутствии тока, находят силу магнит-го притяжения, втягивающую трубку внутрь катушки. При исслед-х опред. Магнит. восприимч-ть и магнит-ю жесткость- коэрцитивную силу и индукцию, отсчитывая их по масштабу после вычерчивания кривой намагничивания в осях напряжненность поля- интенсив-ть намагничивания. Отрезок от начала координат до точки пересечения кривой размагнич с осью абсцисс –коэрцитивная сила с осью ординат- остаточная намагниченность.

Формулы F_мех=g*∆P=1/2μ₀ χδ*(H² – H_i²)*S при H_i=0 χ=2*l*∆P/(μ₀ P*H²)=a*∆P/P

χ_об= χ_эт Р_эт ∆P_эт/(P_об∆P_эт), где ∆Р- кажущееся увеличение массы образца в магнит. поле, кг; δ- плотность образца кг/м³;Н –напряженность сильного однор. поля (на уровне нижнего конца трубки), А/м; dV-элементарный обьем образца, м³; S-площадь сечения образца; Н_i –напряженность слабого однор. поля (на уровне верхнего конца трубки), А/м; Р-масса образца,кг; l-длина,м; а-коэффициент а=2l(μ₀Н²) с² * м²/кг

Магнит. жесткость минералов и ее роль в обогащении п.и.

Большое значение для технологии имеет снижение уд. магнит. восприимч-ти (разруш-ся доменные области) и увеличение магнит жесткости при переизмельчении сильномагнитных руд или мелкокристаллическом строении искусств. магнетитов, получаемых обжигом. Из-за этого, а также увел-я уд. пов-ти, коэрцитивная сила и остаточная индукция увел-ся с 0,4-0,8 кА/м и 85 Вб/м² до 10-15 кА/м и 150 Вб/м². Рост остаточной индукции нежелателен-произойдет загрязнение случ. частицами, т к увел-ся сил сцепления. Т е надо избегать переизмельчения мономинеральных частиц (руда будет труднообогатима). С ростом коэрцитивн. силы надо увеличивать силу намагнич-х и размагн-х полей, оптимальное соотношение: Нр=123√ Н_с

Date: 2016-05-15; view: 425; Нарушение авторских прав