Полезное:
Как сделать разговор полезным и приятным
Как сделать объемную звезду своими руками
Как сделать то, что делать не хочется?
Как сделать погремушку
Как сделать так чтобы женщины сами знакомились с вами
Как сделать идею коммерческой
Как сделать хорошую растяжку ног?
Как сделать наш разум здоровым?
Как сделать, чтобы люди обманывали меньше
Вопрос 4. Как сделать так, чтобы вас уважали и ценили?
Как сделать лучше себе и другим людям
Как сделать свидание интересным?
Категории:
АрхитектураАстрономияБиологияГеографияГеологияИнформатикаИскусствоИсторияКулинарияКультураМаркетингМатематикаМедицинаМенеджментОхрана трудаПравоПроизводствоПсихологияРелигияСоциологияСпортТехникаФизикаФилософияХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника
|
Глава 6 линейные цепи с несинусодальными источникамиОсновные понятия и определения
В главе 3 мы рассмотрели процессы в цепях переменного тока при гармонических изменениях Э.Д.С. и токов. На практике мы часто встречаемся с несинусоидальными периодическими Э.Д.С. и токами, которые изменяются во времени не по гармоническому закону, но значения которых регулярно повторяются при истечении полного цикла изменений Т, как это показано на рис. 6.1. Несинусоидальное Э.Д.С. и токи возникают при включении в цепь переменного тока элемента с насыщенным стальным сердечником, наличие нелинейных сопротивлений в цепи, включение некоторых преобразователей энергии и в ряде других случаев. Обычным приёмом является представление несинусоидальных Э.Д.С. или токов в виде суммы синусоидальных Э.Д.С. и токов при помощи разложения в ряд Фурье. Для периодичной несинусоидальной Э.Д.С. можем записать: , (6.1) где - постоянная составляющая Э.Д.С.; - основная или первая гармоника; - высшая гармоника порядка k; - амплитуда; - начальная фаза k-й гармоники. Заметим, что разложение в ряд Фурье возможно для функций, удовлетворяющим условиям Дирихле, то есть имеющих за полный период конечное число разрывов первого рода и конечное число максимумов и минимумов. Этим условия всегда удовлетворяют Э.Д.С., напряжения и токи в реальных физических цепях. Для вычисления коэффициентов ряда Фурье целесообразно его члены представить через синусы и косинусы без начальных фаз. Имеем:
. (6.2) Таким образом, . (6.3) Из курса математики известны формулы для нахождения :
; (6.4) ; (6.5) . (6.6)
Имея и , находим амплитуду и начальную фазу:
; (6.7) . (6.8) В общем случае ряд Фурье содержит бесконечное число членов, но, как правило, обычно можно ограничиться некоторым конечным числом члена ряда (обычно 3-4). Таким образом, несинусоидальный источник напряжения можно представить упрощенно как схему, изображенную на (рис. 6.2)
Значительное число непериодических функций времени, с которыми приходится встречаться в электротехнике (рис. 6.3), удовлетворяет условию: Функции, удовлетворяющие этому условию, называются симметричными относительно оси абсцисс. Они раскладываются в ряд, который не содержит четных гармоник и постоянной составляющей: . (6.10)
В схемах выпрямления переменного тока часто приходится встречаться с функциями, которые при соответствующем выборе начала координат удовлетворяют условию.
. (6.11)
Такие функции называются симметричными относительно оси ординат (рис. 6.4).
В этом случае ряд не содержит синусов:
. (6.12) . (6.13)
Такие функции называются симметричными относительно начала координат. Они раскладываются в ряд, не содержащий косинусов о постоянной составляющей: . (6.14) При оценке несинусоидальных периодических кривых в электроэнергетике используются коэффициент формы , коэффициент амплитуды , коэффициент искажения . Коэффициент формы определяется как отношение действующего значения к среднему по модулю значению: . (6.15) Для синусоиды . Коэффициент амплитуды равен отношению максимального значения к действующему значению: . (6.16) Для синусоиды . Коэффициент искажения определяется как отношение действующего значения основной (первой) гармоники к действующему значению все кривой: . (6.17) Для синусоиды .
Представим в виде ряда выражение для мгновенной Э.Д.С., действующей в цепи: (6.18) и, определяя действующую Э.Д.С. по известному выражению , (6.19) в результате получим: , где . (6.20)
Подобно выражению 6.20 получим выражение для действующего тока:
, где .
|