Чему равен орбитальный магнитный момент электрона?

Векторная модель атома основана на рассмотрении векторного сложения угловых моментов электронов в атоме. Согласно этому методу, состояние с угловым моментом [ / i (/ i 1) ] 1 / 2й изображается вектором ji длиной [ / 1 (/ 1 1) ] / 2 направленным соответствующим образом. Поскольку такой угловой момент прецессирует вокруг оси z, вектор изображают лежащим на конусе при некотором произвольном, но неопределенном значении азимутального угла

Гиромагни́тное отноше́ние (магнитомехани́ческое отноше́ние) — отношение дипольного магнитного момента элементарной частицы (или системы элементарных частиц) к её механическому моменту.

В системе СИ единицей измерения гиромагнитного отношения является с·А·кг⁻¹ = с⁻¹·Тл⁻¹. Часто подразумевается, что гиромагнитное отношение измеряется в единицах q /2 mc, где с — скорость света, q и m —заряд и масса частицы, соответственно. В этом случае оно выражается безразмерной величиной.

Для различных состояний атомной системы гиромагнитное отношение определяется формулой:

где g — множитель Ланде, γ₀ — единица гиромагнитного отношения:

15 Эффект Зеемана. При помещении источника в магнитное поле его спектральные линии испытывают расщепление. Это и есть эффект Зеемана. Расщепление линий связано с расщеплением самих энергетических уровней, поскольку атом, обладающий магнитным моментом, приобретает в магнитном поле дополнительную энергию ΔЕ= -µ_ВВ, где – проекция полного магнитного момента атома на направление поля В. Запишем выражение для энергии каждого уровня Е=Е₀+ΔЕ= Е₀ + µ_ВgBm_J, m_J = J,J-1,…-J, где Е₀ – энергия уровня в отсутствие магнитного поля. Отсюда следует, что уровни с квантовым числом J расщепляются в магнитном поле на 2J+1 равностоящих друг от друга подуровней, причем величина расщепления зависит от множителя Ланде g, т.е. интервалы δЕ между соседними подуровнями пропорциональны g. Таким образом, магнитное поле в результате расщепления уровней снимает вырождение по m_J

Кроме того, необходимо учесть, что возможны только такие переходы между подуровнями, принадлежащими разным уровням, при которых выполняются следующие правила отбора для квантового числа m_J: Δ m_J =0,±1.

16 Эффект Пашена-Бака. В сильном магнитном поле(другой крайний случай) связь между моментам M_L и M_S разрывается, и они ведут себя по отношению к магнитному полю независимо друг от друга. В этом случае дополнительная энергия, связанная с их магнитными моментами, определяется как ΔЕ=µ_ВBm_L + 2µ_ВBm_S= µ_ВB(m_L+2m_S). Дозволенные переходы соответствуют правилам отбора Δm_L =0,±1,Δ m_S=0. В результате возникает нормальный зеемановский триплет. Если в сильном магнитном поле магнитное расщепление линий оказывается больше тонного расщепления, то это значит, что мы наблюдаем эффект Пашена-Бака. Таким образом, увеличивая индукцию В магнитного поля, мы будем наблюдать сначала тонкое расщепление линий(при В ≈0), затем сложный эффект Зеемана(множество компонент) и наконец при сильном поле – простой эффект(триплет).

17 ШТАРКА ЭФФЕКТ, расщепление спектральных линий испускания при воздействии сильного электрического поля на источник излучения. Поле может быть либо внешним по отношению к источнику, либо внутренним, создаваемым соседними атомами или ионами. Эффект назван по имени Й.Штарка, впервые наблюдавшего его в 1913. Он аналогичен эффекту, обнаруженному П.Зееманом в 1896 и состоящему в расщеплении спектральных линий магнитным полем. Эффект Штарка обусловлен тем, что под действием электрического поля облако электронов, окружающих ядро излучающего атома, изменяет свое положение относительно ядра. В результате изменяются энергетические уровни электронов в атоме. Поскольку свет испускается при переходе электрона с одного энергетического уровня на другой, изменение энергетических уровней приводит к изменению спектра испускаемого света. Эффект Штарка – одно из наиболее убедительных подтверждений квантовой теории строения вещества.

18 тип связи,опр тся Тем, какие связи преобладают в атоме: LS - когда электростатическое взаимодействие преобладает над спионорбитальным, а jj когда наоборот. LS обычно в начале таблицы, jj в конце. Энергетическое состояние атома, определенное квантовыми числами L и S, называется атомным термом. Классификация состояний атома производится по квантовому числу полного спина атома S, по квантовому числу полного орбитального момента атома L и по квантовому числу полного момента атома J. Суммарный орбитальный момент атома обозначается буквами S, P, D, F,.

Date: 2015-05-17; view: 820; Нарушение авторских прав