Концентрированное симметрирование (C книги)

В основе рассматриваемого метода лежит компенсация токов помех, вызванных электромагнитными связями между цепями кабеля, токами влия­ния противоположной фазы, создаваемыми с помощью включаемых между цепями компенсирующих контуров. Компенсирующий контур, включаемый между цепями, создает ток компенсации Iк, равный по величине и обратный по знаку току влияний I, действующему между цепями. Для этого вектор компенсации F_K должен иметь по сравнению с вектором естественной связи F сдвиг на 180°. Так, если F=50e^j30, то F_К = 50е^j(30+180).

Принципиальная схема включения контура компенсации между двумя цепями дана на рис. 5.50. Из рисунка видно, что если естественная связь в кабеле F приводит к появлению влияющего тока I, то включение компенсирующего контура F_K=Fe^j180 обусловливает появление тока I_к, равного по величине и обратного по направлению току влияний (I_K=-I). В результате происходит взаимная компенсация токов и достигается требуемый эффект симметрирования.

Электромагнитные связи между высокочастотными кабельными цепями имеют комплексный характер. Поэтому компенсирующие контуры должны обеспечивать создание комплексных противосвязей. С Наибольшее распространение в практике симметрирова­ния высокочастотных кабелей получи­ли контуры, представляющие собой последовательное соединение высоко-омных резисторов R и конденсаторов С\^При параллельном соединении R и С снижается сопротивление изоля­ции кабеля.

Концентрированное симметрирование устраняет взаимное влияние между кабельными цепями, компенсируя электромагнитные связи в двух-трех точках усилительного участка (20 км). Компенсация связей осуществляется путем скрещивания цепей и включе­ния контуров противосвязи. Метод концентрированного симметрирования наиболее экономичен, так как симмет­рирование производится лишь в не­скольких точках усилительного участ­ка.

Эффективность концентрированного симметрирования различна для ближ­него и дальнего концов кабельной ли­нии (рис. 5.51).

Для дальнего конца пути токов по­мех за счет влияния I_2l и токов ком­пенсации 1_2lk одинаковы и не зависят от места включения компенсирующего контура (I_2lk = —I_2l), т. е. достаточно включить контур в любой точке усилительного участка, чтобы был достигнут требуемый эффект компенсации. Необходимо только, чтобы контур воспроизводил частотную зависимость естественной электромагнитной связи в кабеле.

На ближнем конце компенсация наступает лишь в том случае, если компенсирующий контур противосвязи.включен точно в месте расположения естественной связи, установить которое очень трудно.

Из рис. 5.50 видно, что при влиянии на дальнем конце путь тока помех I_2l равен пути тока компенсации 1_2lk, проходящего через контур противосвязи, расположенный в любой точке линии. Токи I_2lk имеют противоположную фазу I_2lk=-I_2l, поэтому обеспечивается должный эффект компенсации в широкой полосе частот. На ближнем конце величина и фаза тока компенсации зависят от места включения контура противосвязи. Как видно из рис. 5.50, пути токов I_2Оk и I₂о различны, поэтому на ближнем конце симметрирование эффективно лишь в узкой полосе частот, и оно практически не применяется.