Полезное:
Как сделать разговор полезным и приятным
Как сделать объемную звезду своими руками
Как сделать то, что делать не хочется?
Как сделать погремушку
Как сделать так чтобы женщины сами знакомились с вами
Как сделать идею коммерческой
Как сделать хорошую растяжку ног?
Как сделать наш разум здоровым?
Как сделать, чтобы люди обманывали меньше
Вопрос 4. Как сделать так, чтобы вас уважали и ценили?
Как сделать лучше себе и другим людям
Как сделать свидание интересным?
Категории:
АрхитектураАстрономияБиологияГеографияГеологияИнформатикаИскусствоИсторияКулинарияКультураМаркетингМатематикаМедицинаМенеджментОхрана трудаПравоПроизводствоПсихологияРелигияСоциологияСпортТехникаФизикаФилософияХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника
|
Компонентные и топологические уравнения гидравлической системыВ гидравлической системе фазовыми переменными типа потока являются расходы (, м3/с, а типа потенциала — давления р, Н/м2 (Па). При выводе компонентных уравнений используем уравнения Эйлера, Навье—Стокса и Гука, полученные для одномерной системы с распределенными параметрами. Для перехода к модели с сосредоточенными параметрами осуществим аппроксимацию моделей микроуровня путем замены частных производных фазовых переменных по пространственным координатам отношениями конечных разностей. Уравнение Эйлера для трубопровода постоянного сечения (3.16) где V — скорость потока жидкости в трубопроводе; р — плотность жидкости; х — геометрическая координата. Разделим трубопровод на ряд участков длиной I и заменим частную производную др/дх отношением конечной разности (3.17) (3.17) где Р1, Р2 — давления в узлах дискретизации 1 и 2, т.е. на границах выделенных участков трубопровода. Здесь учтено, что градиент давления вдоль трубопровода р = др/дх отрицателен (давление падает по мере удаления от источника). Расход жидкости в трубопроводе выразим через скорость потока : (3.18) (3.18) где А — площадь поперечного сечения трубопровода. Подставим значения др/дх из (3.17) и из (3.18) в уравнение (3.16) и найдем выражение для определения р:
Введем обозначение (3.19) (3.19) где т г — коэффициент массы, кг/м4; V — объем жидкости в выделенном участке трубопровода длиной I: У=А ; тж — масса жидкости в этом участке. С учетом (3.19) уравнение Эйлера (3.16) после дискретизации приводится к виду (3.20) Сопоставляя (3.20) с выражением (3.1), приходим к выводу, что уравнение Эйлера отображает только инерционные свойства жидкости. Рассмотрим линеаризованное уравнение Навье – Стокса (3.21) где - коэффициент линеаризованного вязкого трения жидкости. Учитывая выражения (3.17) и (3.18), получаем Введем обозначение (3.22) где - коэффициент гидравлического сопротивления, С учетом выражений (3.19) и (3.22) уравнение Навье – Стокса после дискретизации приводиться к виду (3.23) Из выражения (3.23) следует, что уравнение Навье – Стокса отображает инерционные и диссипативные свойства жидкости. В этом случае где - величина потерь давления на преодоление трения при движении потока жидкости в трубопроводе, а - затраты давления на разгон жидкости. Полагая и аддитивными величинами, выделим инерционный и диссипативный элементы участка трубопровода. Компонентное уравнение инерционного элемента соответствует выражению (3.20), а диссипативного элемента имеет вид (3.24) Уравнение Гука (3.25) позволяет учесть упругие свойства жидкости. Выразим скорость потока v через расход Q по формуле (3.18). Тогда Заменим отношением конечной разности (3.26) где - расходы в узлах дискретизации трубопровода 1 и 2; - изменение расхода, обусловленное сжимаемостью жидкости. В выражении (3.26) учтено, что при возрастании давления происходит увеличение объемной деформации жидкости и величина расхода жидкости при удалении от источника уменьшается. На основе уравнения (3.25) с учетом выражения (3.26) найдем выражение для определения давления упругого элемента, полагая Е не зависящим от р: (3.27) Введем обозначение (3.28) где - коэффициент гидравлической жесткости, ; Е – модуль объемной упругости жидкости, . В результате получаем компонентное уравнение упругого элемента гидравлической системы (3.29) Фазовые переменные , , представляют собой внутренние потенциалы исследуемой гидравлической системы, характеризующие взаимодействие выделенных дискретных элементов и определяющие потери давления источника на преодоление сил инерции жидкости и сообщение ей кинетической энергии, на деформацию жидкости и изменение ее потенциальной энергии, а также на преодоление сил внутреннего трения жидкости. Коэффициенты , и являются параметрами соответственно инерционных, упругих и диссипативных элементов гидравлической системы. Топологические уравнения имеют вид ; (3. 30) (3.31) Первое уравнение выражает условие равновесия потенциалов, действующих на сосредоточенные массы, а второе – условие непрерывности потоков жидкости.
|