Айнымалы электр тогы

Орныққан еріксіз тербелісті сыйымдылық, индуктивтік және актив кедергісі бар тізбектен айнымалы токтың өтуі деп қарастыруға болады, ол

U = U_m coswt (3.66)

айнымалы кернеуден пайда болды деп ескереміз. Бұл ток:

І =І_m cos(wt - j) (3.67)

заңы бойынша өзгереді.

3.7-сурет. Сыйымдылық кернеудің U_C резонанстық қисығы.

. (3.68)

Ток күші кернеуден фаза бойынша j бұрышқа қалып отырады, ол тізбектің параметрлеріне және жиілікке байланысты:

. (3.69)

j>0 болған жағдайда ток кернеуден озып отырады. (3.69) өрнектің бөлімі толық электр кедергісі немесе импеданс деп аталады. Егер тізбекте ток күші актив кедергіде ғана болса, онда Ом заңы ІR = U_m coswt түрін қабылдайды. Бұл жерде ток кернеумен бір фазада болады, ток күшінің амплитудасы

І_m = U_m / R.

Кез-келген нақты тізбекте R,C,L болады. Кейбір жеке жағдайларда бұл параметрлердің кейбіреулерінің токқа әсерін ескермеуге болады. Мысалы, тізбектегі R-дің мәнін нөл деп, ал С мәнін шексіздікке тең деп алуға болады. Онда (3.68), (3.69) формуладан:

І_m=U_m/wL, (3.70)

ал tgj=¥ екені шығады.

Х_L=wL (3.71)

шамасын реактив индуктивтік кедергі немесе индуктивтік кедергі деп атайды. Катушкада ток кернеуден p/2 -ге қалып отырады. Енді R мен L -ді нолге тең деп алайық. Онда (3.70), (3.71) формулаларынан:

І_m=U_m×wС, (3.72)

tgj=-¥ аламыз.

X_c =1/wC (3.73)

шамасы реактив сыйымдылық кедергі немесе сыйымдылық кедергі деп аталады. Тұрақты ток үшін Х_с=¥, одан тұрақты ток жүрмейді. j=p/2 болғандықтан конденсатор арқылы жүретін ток кернеуден p/2-ге озып отырады. Енді R=0 десек (3.68) өрнегі

(3.74)

түрге енеді.

Х= wL -1 /wC = X_L - X_С (3.75)

шамасын реактивті кедергі немесе реактанс деп атайды. (3.74),(3.75) өрнектерін

tg j = Х / R, .

түрінде жазуға болады. Сонымен R және Х кедергілердің мәнін үшбұрыштардың катетінің бойына салсақ, гипотенуза сан мәні жағынан Z-ті береді (3.6-сурет). Айнымалы ток тізбегіндегі бөлінетін қуатты табайық. Қуаттың лездік мәні ток пен кернеудің лездік мәндерінің көбейтіндісіне тең:

. (3.76)

Келесі өрнекті пайдаланып

,

(3.76)өрнегін мына түрде аламыз:

. (3.77)

Іс жүзінде Р(t) қуаттың орташа мәні ғана бар, оны Р деп белгілейік. Мұндағы (2wt-j) -дің орташа мәні нөлге тең болғандықтан:

. (3.78)

(3.78) өрнектегі қуаттың лездік мәні орташа мәнінен екі есе артық жиілікпен тербелетіндігін көреміз. (3.76) өрнегінен

(3.79)

бұл мәнді (3.78)өрнекке қойып және U_m/Z =І_m екенін ескеріп келесі өрнекті алуға болады:

. (3.80)

Осындай қуатты

(3.81)

ток күші де береді. (3.81) өрнегі ток күшінің әсерлік мәні деп аталады, осыған орай

(3.82)

кернеудің әсерлік мәні деп аталады. Орташа қуаттың әсерлік мәндері арқылы өрнегі:

Р= ІUcos j. (3.83)

сosj− қуат коэффициенті деп аталады. Техникада сosj-ді мүмкіндігінше үлкен етуге тырысады. Егер сosj аз болса, онда қажетті қуатты алу үшін тізбектен үлкен ток өткізуге тура келеді, ал ол өткізгіштерден бөлінетін шығынды арттырады.

Нег. 2 [258-273 ], 8 [261-263, 267-283].

Қос. 22 [263-278], 48 [245-247, 256-259].

Нег. 2 [93-291, 302-315], 7 [333-339], 8 [297-303].

Қос. 49 [247-302].

Бақылау сұрақтары:

1. Ығысу тогы дегеніміз не?

2. Максвелл теңдеулерінің жүйесін жазыңыз?

3. Электромагниттік өріс үшін толқындық теңдеуін жазыңыз?

4. Қума электромагниттік толқындардың интенсивтігі мен Умов-Пойнтинг векторының арасында қандай байланыс бар?

5. Активтік кедергісі, электрсыйымдылық және тербелмелі контурдың индуктивтілігі оның резонанстық сипаттамаларына қалай әсер етеді?

6. Айнымалы ток тізбегіндегі қуат коэффициенті қандай шамаға тәуелді?