Линия разомкнута на конце

Для этого случая P_u=Pi=1 фазы падающей и отраженной волн напряжения равны, а токов сдвинуты на p, поэтому на конце будем иметь пучность напряжения и узел тока.

Картины U, I приведены на рис. 98.

Из уравнения (182) при x=0 имеем I₂=0, поэтому

для произвольной точки x имеем:

(185)

Для узловых точек напряжения, очевидно:

Для пучностей аналогично запишем:

Рис.98 Пучности напряжения и узлы тока.

Аналогично можно записать выражения для координат узлов и пучностей тока. Последние сдвинуты на относительно напряжения.

Как следует из (183) входное сопротивление линии без потерь равно:

(186)

Последнее равенство при будет иметь вид (187),

где ;

На рисунке 99 приведен график изменения величины в зависимости от .

Как видно из графика, входное сопротивление линии может меняться в интервале (-∞;+∞) и принимать как емкостный, так и индуктивный характер.

Из того же графика видно, что при длине линии равной не четному числу четверть волны, ее . В окрестностях точек, где линия подобна последовательному контуру без потерь, а при ; параллельному контуру. При линия конденсатор. Следовательно конденсатор на достаточно высокой частоте может превратиться в индуктивность. Смотри рисунок 99.

Рис.99 График изменения величины в зависимости от