Полезное:
Как сделать разговор полезным и приятным
Как сделать объемную звезду своими руками
Как сделать то, что делать не хочется?
Как сделать погремушку
Как сделать так чтобы женщины сами знакомились с вами
Как сделать идею коммерческой
Как сделать хорошую растяжку ног?
Как сделать наш разум здоровым?
Как сделать, чтобы люди обманывали меньше
Вопрос 4. Как сделать так, чтобы вас уважали и ценили?
Как сделать лучше себе и другим людям
Как сделать свидание интересным?
Категории:
АрхитектураАстрономияБиологияГеографияГеологияИнформатикаИскусствоИсторияКулинарияКультураМаркетингМатематикаМедицинаМенеджментОхрана трудаПравоПроизводствоПсихологияРелигияСоциологияСпортТехникаФизикаФилософияХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника
|
ЛЕКЦИЯ №3
ПРИНЦИП НЕОПРЕДЕЛЕННОСТИ Одним из основных принципов квантовой механики является принцип неопределенности, который устанавливает принципиальную невозможность одновременного точного измерения координаты и импульса частицы или энергии и момента времени. Действительно, как было показано в Лекции 1, правильное описание свободного движения частицы дается не функцией Де Бройля, а волновым пакетом, то есть суммой близких по значению импульса волн Де Бройля. При этом приближенно можно считать, что область локализации частицы Δ х и область наиболее вероятных значений импульса Δ р на основании (1.18) связаны соотношением , (3.1) называемым соотношением неопределенностей для координаты и импульса частицы. Физический смысл соотношения (3.1), являющийся содержанием принципа неопределенности Гейзенберга, состоит в том, что у квантовой частицы не могут быть одновременно точно измерены координата и импульс. Так, при более точном измерении координаты величина Δ х уменьшается, но тогда должна увеличиваться ошибка измерения импульса Δ р, и наоборот. В силу малой величины h это справедливо только для квантовых частиц, локализованных в области атомных размеров. Для классических частиц, имеющих макроскопические размеры, можно считать h = 0, тогда из (3.1) следует , что означает возможность одновременного точного измерения координаты и импульса. Предельный переход h → 0 в квантовомеханических формулах называется переходом в квазиклассическое приближение. Отражением глубокой связи между физикой и математикой, как показал Э. Ферми, является возможность формального получения предельной формулировки принципа неопределенности из свойств интегрального преобразования Фурье, связывающего координатное пространство и обратное k -пространство (или, с учетом формулы р=ћk, импульсное пространство). Предположим, что частица имеет точно определенное значение координаты х=х 0. Тогда ее волновая функция, являющаяся собственной функцией оператора координаты с непрерывным собственным значением х0, т.е. имеет вид d-функции Дирака, т.е. . Представим рассматриваемую волновую функцию в виде интеграла Фурье в k - и р - пространствах: где 2 – плотность вероятности того, что частица имеет импульс р. С помощью обратного преобразования Фурье найдем . Это означает, что частица, у которой точно известна координата, с одинаковой вероятностью может иметь любое значение импульса от –¥ до ¥. Легко доказать, что верно и обратное утверждение, т.е. частица, у которой точно известен импульс, может с равной вероятностью иметь любую координату от –¥ до ¥. Таким образом, из формальных соображений получена формулировка принципа неопределенности в предельном случае. Соотношения неопределенностей для конечных Δ х и Δ р можно получить также, из следующих простых физических соображений. Проварьируем формулу Де Бройля p=ħk (запишем ее в конечных приращениях): δ p=ħ δ k=ħδ (2π/l)= – ħ (2π/l2) δl. Учитывая, что неопределенность длины волны Де Бройля δl≈δ х, где δ х – неопределенность координаты частицы, а также то, что для квантового объекта размеры, меньшие длины волны Де Бройля, не имеют смысла и, следовательно, δl ≈ δ х ≈l, получим |δ p | ≈ ħ2π/ |δ x| или, что совпадает с (3.1), |δ p | |δ x |≈ h. Это соотношение не противоречит более строгому соотношению, полученному впервые В.Гейзенбергом: |δ p ||δ x |≥ ħ /2. (3.1¢) Проварьируем теперь соотношение Планка E = hn: δ E=h δ n = h δ(1/ T)= - h (1/ T 2)δ T. Полагая, что в течение времени Т происходит переход между энергетическими состояниями квантовой системы, можно считать неопределенность измерения этого времени δ T ≈ Т. Тогда получим |δ E| ≈ h |1/δ T | или |δ E | |δ T| ≈ h. (3.2) то есть невозможно одновременно измерить энергию системы и временной интервал самого измерения. Более строгий вывод, проведенный Гейзенбергом, даёт неравенство: |δ E | |δ T| ≥ ħ. (3.2¢) Одновременно измеримыми величинами являются, например, импульс и энергия, действительно Невозможность одновременного измерения некоторых физических величин в квантовой механике требует формального описания.
Определение Физические величины F и G одновременно измеримы, если соответствующие операторы и обладают общей системой собственных функций. В принятых обозначениях, рассматривая для простоты только дискретный спектр, это определение означает: . Определение Коммутатором операторов двух физических величин называется оператор . Теорема Для того, чтобы физические величины F и G были одновременно измеримы, необходимо и достаточно, чтобы коммутатор их операторов был равен нулю: , (3.3) или, как еще принято говорить, чтобы операторы и коммутировали: . (3.4) Доказательство Пусть физические величины F и G одновременно измеримы, следовательно, они имеют общий полный базис собственных функций . Тогда любую волновую функцию можно представить в виде . Подействуем на произведением операторов: . Из полученных равенств следует, что , то есть необходимое условие теоремы доказано. Докажем условие достаточности, ограничившись невырожденным спектром. Пусть операторы и коммутируют и оператор имеет систему собственных функций { yn }, то есть . Пусть действие оператора на функции yn дает некоторую функцию jn, то есть . Подействуем на jn оператором : . Таким образом, jn также является собственной функцией оператора , то есть тоже образует полный базис. Но в силу единственности базиса (невырожденности спектра) jn может отличаться от yn только на некоторую константу, то есть . Тогда , следовательно, операторы и имеют общую систему собственных функций. Теорема доказана. Для примера вычислим коммутатор операторов импульса и координаты. Пусть , тогда , (3.5) что соответствует ранее полученному результату, состоящему в том, что координата и импульс не могут быть измерены одновременно.
|