Дифракционная решетка. Широкое распространение в науч­ном эксперименте и технике получи­ли дифракционные решетки, кото­рые представляют собой множество параллельных

Широкое распространение в науч­ном эксперименте и технике получи­ли дифракционные решетки, кото­рые представляют собой множество параллельных, расположенных на равных расстояниях одинаковых «ще­лей», разделенных равными по шири­не непрозрачными промежутками. Дифракционные решетки изготавли­ваются с помощью делительной машины, наносящей штрихи (царапи­ны) на стекле или другом прозрачном материале. Там, где проведена цара­пина, материал становится непроз­рачным, а промежутки между ними остаются прозрачными и фактически играют роль щелей.

Рассмотрим сначала дифракцию света от решетки на примере двух ще­лей. Пусть а – ширина щели, а b – ширина непрозрачного промежутка (рис. 2.3). Расстояние между середи­нами соседних щелей называется пе­риодом решетки:

d = a + b. (2.8)

Разность хода двух крайних лучей равна:

. (2.9)

Если разность хода равна целому числу длин волн:

, (m =0, 1, 2, 3,…) (2.10)

то свет, посылаемый каждой щелью, будет взаимно усиливать друг друга. Условие интерференционных макси­мумов с учетом (2.9) имеет вид:

, (m =0, 1, 2,…) (2.11)

Это формула для главных максимумов при дифракции на дифракционной решетке.

Кроме того, в тех направлениях, в которых ни одна из щелей не распро­страняет свет, он не будет распростра­няться и при двух щелях, т. е. главные минимумы при дифракции на решетке будут наблюдаться в направлениях, определяемых усло­вием (2.3) для одной щели:

; ( =1, 2, 3,…) (2.12)

Если дифракционная решетка состо­ит из N щелей, то ус­ловием главных максимумов явля­ется, как и в случае двух щелей, соот­ношение (2.11), условием главных минимумов – соотношение (2.12), а условие дополнительных минимумов имеет вид:

, ( = 1, 2, … N -1, N +1,…2 N -1, 2 N +1,..) (2.13)

Здесь может принимать все це­лочисленные значения, кроме кратных числу щелей N: 0, N, 2 N,.... Следовательно, в случае N щелей между двумя главными мак­симумами располагается (N –1) дополнительных мини­мумов, разделенных вторичными максимума­ми, создающими относительно сла­бый фон.

Рис. 2.4 даёт представление о распределении интенсивности при дифракции на решётке. Положение главных максимумов зависит от длины волны λ. Поэтому при пропускании через решетку бело­го света все максимумы, кроме цент­рального, разлагаются в спектр, фи­олетовый конец которого обращен к центру дифракционной картины, а красный – наружу. Таким образом, дифракционная решетка представля­ет собой спектральный прибор. Заме­тим, что в то время как стеклянная призма сильнее всего отклоняет фи­олетовые лучи, дифракционная ре­шетка, наоборот, сильнее отклоняет красные лучи.