Условия самостоятельности разряда

Рис. 1.8. Вольт-амперная характеристика несамостоятельного разряда

Рис. 1.9. Электронная лавина в разрядном промежутке

или n = n _e exp(α x).

В случае если x = d, то число электронов достигших анода будет равно n _a = n _e exp(α d).

Число положительных ионов, достигающих катода, определим из следующего выражения:

g= (U_i - 2f) • 10^-2

Ионы, достигающие катода n_i = n _a -n _e, создают в 1 секунду n _e1 =g n_i =g(n_a-n _e ) вторичных электронов. При лавинном процессе, когда n_a=n_e exp( α d), получаем

и для ионизационного коэффициента нарастания μ имеем

Общее количество электронов, эмитированных в секунду, определяется

выражением

Отсюда находим:

Если плотность электронного тока J_e =I/S = en/ S, где S — площадь поперечного сечения разрядной трубки, то плотность положительных ионов на катод можно записать J_i = J _e[exp(α d) -1]. Следовательно, анодный ток

где I ₀ — ток в области насыщения 2 (рис. 1.8).

Уравнение для плотности анодного тока имеет вид

Если

, то J_a →∞, но для этого должно выполняться условие самостоятельности разряда

Коэффициент объемной ионизации

α = d ^-1ln((1 + γ)/γ). (1.29)