Жарықтың шеңберлі және элиписті полеризатциясы

Егер және тербелісінің фазалар айырымы еркін мәнге ие болатын болса жазық монохроматты толқын элипсты полеризацияланған толқын деп аталады.яғни өрістің әрбір нүктесінде және векторлары өзара перпендикулияр қыла отырып, уақыт байланысты әлиппе сызады. Әллиппе толқынының таралу бағытына құрылады.

+ - =sin²

Және

+ - = sin²

Дербес жағдайда,егер және , мұндағы 2,3,...... онда әллипс шеңберге түрленуі

= , =

Бұндай толқындар гзиркулиярлы полеризацияланған (шеңбер бабымен) деп аталады.

Егер мұндағы 2,3,...... онда әллипистер түзуге түрленеді

=0, =0

10. Дәріс тақырыбы: Сәулелердің қосарланып сынуы

Дәріс жоспары

1. Сәулелердің қосарланып сыну ерекшеліктері.

Анизотропты кристалдарда сәуленің қосарланып сыну құбылысы болады яғни кристалл бетіне түскен сәуле екі сәулеге жіктелінеді. Сәуленің екі сәулеге жіктелінбейтін бағыты кристалдың оптикалық осі деп атлады.

Сәуле мен оптикалық ось жататын жазықтық негізгі жазықтық деп аталады.Қосарланып сынған сәулелердің біреуі кәдімгі n₀,екіншісі кәдімгі емес n_e деп аталады.Кәдімгі сәуле сыну заңына бағынады,кәдімгі емес сәуле сыну заңына бағынбайды.Кәдімгі толуында E векторы кристалдың бас жазықтығына перпендикуляр бағытта тарбеледі.Ал кәдімгі емес толқынды E векторы кристалдың бас жазықтығында жатады.E векторының кәдімгі және кәдімгі емес толқындардағы тербеліс бағыттары суретте шартты түрде көрсетілген. Кәдімгі сәуленің жылдамдығы ϑ₀ барлық бағыттарда бірдей ϑ₀= c/n₀ , n₀=const кәдімгі емес сәуленің ϑ_e сан жағынан ϑ_e= c/n_e n_e және ϑ_e мәндері кәдімгі емес сәуленің кристалдық өгітиуалық өсіне қатысты бағытына тәуелді. Ось бойыен өозғалатын сәуле үшін ϑ_e= ϑ₀ n_e = n₀ перпендикуляр бағытта n_e мен n₀ айырмашылығы ең көп болады.

2 Полеризация жазықтығының бұрылуы

Әр түрлі қалыңдықтағы кварц плостиналарымен жүргізілген тәжірибелерде берілген толуын ұзындық үшін полеризация жазықтығының бұрылу бұрышы сәуленің берілген ортадағы жол ұзындығына пропорциянал.

ϕ= ϕ₀ℓ (1)

Мұндағы ℓ сәуленің ортадағы өткен жолы, ϕ полеризациялау жазықтығының айырылуы, ϕ₀ пропорционалды койффицент,заттың табиғатна, температураға және толқын ұзындығына байланысты.

1831 жылы био ертінділермен тәжірибе өткізіп,келесідей өрнек алған.

ϕ= [ϕ₀]ℓd (2)

Мұндағы d ерітіндінің концендрациясы. [ϕ₀] меншікті айналдырушы қабілеттілік. Кейде малекулалы айналуды қолданады.

[M] =M [ϕ₀] (3)

Мұндағы М заттың малекулалы салмағы.

Био санымен қатар келесідей тәуелділікті анықтаған

[ϕ₀] (4)

Кейіннен Друде келесідей тәуелділік алған

[ϕ₀] = (5)

Мұндағы А тұрақты шама, 𝛌_i жүйенің меншікті тербелісіне сәйкес толқын ұзындық.