Полезное:
Как сделать разговор полезным и приятным
Как сделать объемную звезду своими руками
Как сделать то, что делать не хочется?
Как сделать погремушку
Как сделать так чтобы женщины сами знакомились с вами
Как сделать идею коммерческой
Как сделать хорошую растяжку ног?
Как сделать наш разум здоровым?
Как сделать, чтобы люди обманывали меньше
Вопрос 4. Как сделать так, чтобы вас уважали и ценили?
Как сделать лучше себе и другим людям
Как сделать свидание интересным?
Категории:
АрхитектураАстрономияБиологияГеографияГеологияИнформатикаИскусствоИсторияКулинарияКультураМаркетингМатематикаМедицинаМенеджментОхрана трудаПравоПроизводствоПсихологияРелигияСоциологияСпортТехникаФизикаФилософияХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника
|
Краткая теория. Лабораторная задача QM-1Стр 1 из 2Следующая ⇒ Лабораторная задача QM-1 Свободное движение частицы Краткая теория. В классической механике свободное движение вдоль оси Х описывается уравнением (1.1) х = х 0 + V0 t, (1.1) т. е. свободная частица движется равномерно и прямолинейно со скорос- тью V0. В квантовой механике для описания одномерного движения сво- бодной частицы следует решить уравнение Шредингера (1.2) с начальным условием Y(х, t=0) = j0 (x). Для определенности в качестве начального условия выберем волновой пакет гауссовской формы j0(х) = (a ) 0,5 exp { } (1.3) Решение (1.2) ищется в виде разложения в интеграл Фурье: Y(x, t) = òYk(t) eikx dk (1.4) Подставив (1.4) в (1.2), получим уравнение для Фурье-компоненты Yк (t): (1.5) Интегрируя (1.5), получим Yк (t) = Ck exp (- Et), (1.6) где Е = , а Ск – постоянная интегрирования, определяемая из начальных условий. Ск = (1.7) Волновое число k связано с импульсом частицы p: p= ħk (формула де Бройля) и соответственно p0= ħk0. Подставив (1.6) и (1.7) в (1.4), можно получить волновую функцию свободно движущейся частицы и рассчитать плотность вероятности обнаружения частицы в точке прост- ранства с координатой х в виде: ρ(x,t) = |Ψ(x,t)|2 = (2πDx(t))0,5ехр{- }, (1.8) где - среднее значение координаты частицы, - дисперсия. Любопытно, что " в среднем " квантовая частица движется так же, как клас-сическая материальная точка массы m с импульсом p0=ћk0 (сравните фор- мулу среднего значения координаты квановой частицы с формулой (1.1)). Однако, в отличие от классического случая квантовая частица не имеет опр- еделенного значения координаты: она как бы " размазана" около точки . При этом волновой пакет расплывается с течением времени: дисперсия Dx(t) увеличивается пропорционально t2. Как видно из формулы дисперсии, чем меньше область начальной локализации частицы, задаваемая полушириной а гауссова пакета, тем быстрее происходит ее расплывание. Исходя из формулы дисперсии, характерное время расплывания τ можно оценить по формуле: τ = (1.9)
|