Поляризация при отражении от поверхности диэлектрика

Электромагнитная волна, падая на диэлектрик, вызывает колебания в атомах вещества. Атомы и молекулы становятся сами излучателям вторичных электромагнитных волн. Эти вторичные волны излучаются электронами, колеблющимися в атомах и молекулах диэлектрика, причем направление колебаний электронов совпадает снаправлением колебаний электрического вектора Е падающей волны. Интенсивность излучения электронами вторичных волн I пропорциональна E² и зависит от направления оси диполя АВ (рис.2). В направлении оси диполя АВ интенсивность равна нулю, в перпендикулярном - максимальна. Если угол между преломленным и отраженным лучами (рис.3), то в отраженном луче будут полностью отсутствовать колебания вектора Е, происходящие в плоскости падения, так как они происходят в направлении оси диполя АВ, но зато эти колебания будут в преломленном луче (в плоскости рисунка эти колебания показаны стрелками). В отраженном луче колебания вектора E будут происходить только в плоскости перпендикулярной рисунку (эти колебания показаны на рисунке точками), а это означает, что отраженный луч при определенном угле падения будет полностью поляризован. При этом преломленный луч будет поляризован частично.

Угол i_Б, для которого выполняется условие , называется углом полной поляризации или углом Брюстера.

(здесь п — относительный показатель преломления диэлектрика).

Недостатком поляризации при отражении является малая доля отражаемого от диэлектриков излучения (например, от стеклянной пластинки отражается 3-5% падающего света). Поэтому пользуются многократным отражением волны от «стопы пластин». Отраженные лучи уносят колебания, перпендикулярные плоскости падения, и проходящий луч, постепенно «очищаясь» от этих колебаний становится почти плоскополяризованным с вектором Е, лежащим в плоскости падения.