Полезное:
Как сделать разговор полезным и приятным
Как сделать объемную звезду своими руками
Как сделать то, что делать не хочется?
Как сделать погремушку
Как сделать так чтобы женщины сами знакомились с вами
Как сделать идею коммерческой
Как сделать хорошую растяжку ног?
Как сделать наш разум здоровым?
Как сделать, чтобы люди обманывали меньше
Вопрос 4. Как сделать так, чтобы вас уважали и ценили?
Как сделать лучше себе и другим людям
Как сделать свидание интересным?
Категории:
АрхитектураАстрономияБиологияГеографияГеологияИнформатикаИскусствоИсторияКулинарияКультураМаркетингМатематикаМедицинаМенеджментОхрана трудаПравоПроизводствоПсихологияРелигияСоциологияСпортТехникаФизикаФилософияХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника
|
Магнитное поле движущихся зарядов. Закон Био-Савара-ЛапласаРезультаты экспериментального исследования действия тока на магнитную стрелку были доложены на заседании Парижской Академии Био и Саваром 30 сентября 1820 г. В математическую форму элементарного взаимодействия между элементом тока и напряженностью поля в точке облек этот закон Лаплас. Постановка вопроса такова. Есть заряд , движущийся со скоростью . Он создает магнитное поле (рис.3.3). Необходимо найти его величину в точке А. Экспериментально было установлено, что: , (3.12) где постоянная зависит от системы единиц. Если , то:
- (3.13)
закон Био-Савара-Лапласа. В законе - элемент длины проводника с током; - радиус-вектор точки, в которой измеряется магнитное поле . По принципу суперпозиции: . (3.14) Заметим, что этот закон является своеобразным двойником закона Кулона в электростатике: напряженность поля обратно пропорциональна квадрату расстояния до точки наблюдения. Примеры. 1. Определить магнитное поле проводника, по которому течет ток величины (прямого тока) в точке, удаленной на расстояние от него (рис.3.4). Воспользуемся (3.13), где угол: .
Вектор направлен “от нас” в точке измерения. . (3.15)
Так как ; ; , то:
. (3.16)
Силовые линии представляют собой окружности (направление определяется по правилу буравчика).
2. Определить величину магнитной индукции на оси витка с током в форме окружности радиуса . По витку течет ток (рис.3.5). По (3.13) векторы направлены в точке оси z вдоль образующих конуса. Нормальные компоненты вектора ‑ его проекции на направление, перпендикулярное оси z ‑ при суммировании взаимно скомпесируются, останутся лишь тангенциальные компоненты (проекции на ось z): ; . (3.17) В центре витка: . (3.18) Зависимость показана на рис.3.6. При , (3.19) где - магнитный момент витка. В СИ: [М]=А×м2. Виток, имеющий магнитный момент, создает на оси витка поле , перпендикулярное плоскости витка и совпадающее по направлению с моментом . В отличие от электрического поля кольца, по другую сторону витка вектор не изменяет направление (см. для сравнения рис.1.4); направление зависит лишь от направления тока (рис.3.6). Поэтому - полярный вектор, а – аксиальный. Общая формула для в любой точке пространства с радиусом - вектором : . (3.20) Здесь - единичный вектор вдоль . На рис.3.7 и 3.8. показаны силовые линии электрического диполя и витка с током. Видно, что поле витка с током во многом выглядит похожим на поле электрического диполя. Поэтому Ампером было введено понятие “магнитного диполя”, который представлял собой виток с током, имеющий магнитный момент: . 3. Найти величину индукции магнитного поля соленоида длиной с числом витков , по которому течет ток (рис.3.9). В основу расчета положим формулу (3.17) для витка с током. Плотность намотки . На длине течет ток . Начало отсчета - в центре соленоида. , (3.21) где - координата точки, в которой измеряется индукция. При . (3.22) В центре соленоида , где .
|