Полезное:
Как сделать разговор полезным и приятным
Как сделать объемную звезду своими руками
Как сделать то, что делать не хочется?
Как сделать погремушку
Как сделать так чтобы женщины сами знакомились с вами
Как сделать идею коммерческой
Как сделать хорошую растяжку ног?
Как сделать наш разум здоровым?
Как сделать, чтобы люди обманывали меньше
Вопрос 4. Как сделать так, чтобы вас уважали и ценили?
Как сделать лучше себе и другим людям
Как сделать свидание интересным?
Категории:
АрхитектураАстрономияБиологияГеографияГеологияИнформатикаИскусствоИсторияКулинарияКультураМаркетингМатематикаМедицинаМенеджментОхрана трудаПравоПроизводствоПсихологияРелигияСоциологияСпортТехникаФизикаФилософияХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника
|
Радиоактивный распад1. Активность препарата 32P равна 2 мкКи. Сколько весит такой препарат? Закон радиоактивного распада: , где N0 - количество радиоактивных ядер в произвольно выбранный начальный момент времени t = 0, N(t) - количество радиоактивных ядер, не распавшихся к моменту времени t, - постоянная распада (вероятность распада в единицу времени). N - активность (интенсивность излучения) радиоактивного препарата, измеряется в Ки, 1 Ки = 3.7 1010 распадов/с. T1/2 - период полураспада данного ядра (время, в течение которого количество радиоактивных ядер уменьшается в два раза) равен для 32P 14.5 суток. Период полураспада T1/2 связан с постоянной распада соотношением T1/2 = ln 2/ . где NA - число Авогадро, A - массовое число. Активность препарата тогда его масса будет 2. Во сколько раз число распадов ядер радиоактивного иода 131I в течение первых суток больше числа распадов в течение вторых суток? Период полураспада изотопа 131I равен 193 часам. Из закона радиоактивного распада N(t) = N0 следует, что в течение первых суток (первых 24 часов) распалось ядер. 3. Определить энергию W, выделяемую 1 мг препарата 210Po за время, равное среднему времени жизни, если при одном акте распада выделяется энергия E = 5.4 МэВ. Количество ядер радиоактивного препарата за среднее время жизни уменьшается в e = 2.718 раз. Тогда количество распавшихся за это время ядер будет D = 1 - 1/2.718 = 0.632 от их первоначального числа. Начальное число ядер N в образце массой m грамм определяется из соотношения N = mNA/A, где NA - число Авогадро, A - массовое число. Количество энергии, выделившейся за время, равное среднему времени жизни изотопа 210Po . 4. Определить верхнюю границу возраста Земли, считая, что весь имеющийся на Земле 40Ar образовался из 40K в результате e-захвата. В настоящее время на каждые 300 атомов 40Ar приходится один атом 40K. Число нераспавшихся к настоящему времени ядер 40K , где N0 - начальное число ядер 40K в момент образования Земли, t - возраст Земли. T1/2 - период полураспада 40K, составляющий 1.277 109 лет. При радиоактивном распаде 40K путем e- захвата распадается только 10.67% ядер, поэтому число ядер аргона к настоящему времени будет . Получаем уравнение: , откуда 5. В результате -распада радий 226Ra превращается в радон 222Rn. Какой объем радона при нормальных условиях будет находиться в равновесии с 1 г радия? Период полураспада 226Ra T1/2(Ra) = 1600 лет, 222Rn - T1/2(Rn) = 3.82 дня. При установлении векового равновесия количество радиоактивных ядер обоих изотопов и их постоянные распада связаны уравнением 1N1 = 2N2, откуда NRn = NRa Ra/ Rn = NRaT1/2(Rn)/T1/2(Ra). Количество ядер 226Ra NRa = m NA/A, где m и A- масса и массовое число 226Ra, NA - число Авогадро. Искомый объем V = VMNRn/NA, где VM - молярный объем газа (22.4 л/моль). Получаем 6. Определить сечение реакции 31P(n,p)31Si, если известно, что после облучения мишени 31P толщиной d = 1 г/см2 в потоке нейтронов J = 2 1010 с-1 см-2 в течение времени tобл = 4 ч ее -активность I, измеренная через время tохл = 1 час после окончания облучения, оказалась I(tохл) = 3.9 106 распадов/с. Период полураспада T1/2(31Si) = 157.3 мин. Число ядер 31Si, образующихся в 1 с в данной реакции , где n - число ядер на единицу площади мишени, NA - число Авогадро, A- массовое число 31Si. Число распадающихся в 1 с ядер N(t), где = ln 2/T1/2 = 60 х 0.693/157.3 = 0.264 ч-1 - постоянная распада 31Si. Тогда , при этом N(0) = 0. Получаем, что к моменту времени tобл образовалось ядер 31Si . Через промежуток времени tохл после окончания облучения число ядер 31Si Активность препарата Для сечения реакции получаем
2 10-26 см2 = 20 мб. 7. Определить кинетические энергии -частиц , образующихся при - распаде 212Bi на возбужденные состояния ядра 208Tl с энергиями 0,49 и 0,61 МэВ. Энергия связи E св.(A,Z) ядра 212Bi - 1654.32 МэВ, ядра 208Tl - 1632.23 МэВ и -частицы - 28.30 МэВ. Энергия a -распада из основного состояния исходного ядра в основное состояние конечного ядра Q0 определяется из соотношения Q0 = (M(A,Z) - M(A- 4,Z- 2) - M(a))с2 = Eсв(A- 4,Z- 2) + Eсв(a) - Eсв(A,Z), где M(A,Z) - масса исходного ядра, M(A - 4, Z - 2) - масса конечного ядра, M(a) - масса - частицы и Eсв(A,Z), Eсв.(A- 4,Z- 2), Eсв(a) соответственно их энергии связи. В общем случае, когда распад происходит из возбужденного состояния начального ядра в возбужденное состояние конечного ядра, энергия - распада определяется соотношением Q = Q0 + Ei - Ef, где Ei и Ef - энергии возбуждения начального и конечного ядер. При распаде на первое возбужденное состояние (0.49 МэВ) ядра 208Tl = (1632.23 + 28.30 - 1654.32 - 0.49) МэВ х 208 а.е.м./212 а.е.м. = 5.61 МэВ. При распаде на второе возбужденное состояние (0.61 МэВ) энергия -частиц будет = (1632.23 + 28.30 - 1654.32 - 0.61) МэВ х 208 а.е.м./212 а.е.м. = 5.49 МэВ. 8. Определить орбитальный момент l, уносимый -частицей в следующих распадах: Для распада A B + b запишем законы сохранения момента и четности
где A, B, b - спины частиц A, B и b соответственно, - орбитальный момент частицы b.
где PA, PB, Pb - внутренние четности частиц A, B и b соответственно. Спин -частицы 0, четность положительная. Законы сохранения момента и четности для -распада можно записать в виде
где i, f - начального и конечного ядер.
где Pi, Pf - четности начального и конечного ядер. Таким образом в случае 9. Используя значения масс атомов, определить верхнюю границу спектра позитронов, испускаемых при Энергия + - распада Q = Mат.(A, Z) - Mат.(A, Z - 1) - 2 me, где Mат.(A, Z) - масса атома исходного ядра и Mат.(A, Z - 1) - масса атома ядра-продукта (массы в энергетических единицах). Масса атома 27Si равна 25137.961 МэВ, а 27Al - 25133.150 МэВ. Верхняя граница спектра позитронов равна энергии распада Tmax = Q = 25137.961 МэВ - 25133.150 МэВ - 2 х 0.511 МэВ = 3.789 МэВ. 10. Определить энергию отдачи ядра 7Li, образующегося при e- захвате в ядре 7Be. Даны энергии связи ядер - Eсв(7Be) = 37.6 МэВ, Eсв(7Li) = 39.3 МэВ. Процесс 7Be + e- 7Li + e. Энергия e -захвата Qe = Eсв(A, Z-1) – Eсв(A, Z) – (mn – mp)c2 + mec2 = Eсв(A, Z-1) – Eсв(A, Z) – 0.78 МэВ, где Eсв(A, Z) и Eсв(A, Z-1) - энергии связи исходного и конечного ядер; mn, mp и me - массы нейтрона, протона и электрона. Qe = Eсв( 7Li) - Eсв( 7Be) - 0.78 МэВ = (39.3 - 37.6 - 0.78) МэВ ~ 0,9 МэВ. Из законов сохранения энергии и импульса следует где TLi, - кинетические энергии отдачи ядра и нейтрино. Нейтрино - релятивистская частица, а ядро - нерелятивистское: ; ; Окончательно имеем .
11. Определить кинетическую энергию конечного ядра при -- распаде ядра 64Cu (64Cu 64Zn + e + e) когда Энергия -- распада = Eсв(A,Z+1) - Eсв(A, Z) + (mn - mp)c2 - mec2 = Eсв(A,Z+1) - Eсв(A,Z) + 0.78 МэВ = 0.58 МэВ, где Eсв(A, Z) и Eсв(A, Z + 1) - энергии связи исходного и конечного ядер; mn, mp и me - массы нейтрона, протона и электрона. Энергия отдачи ядра при - - распаде будет: 1) = 0. Запишем законы сохранения энергии и импульса Для импульсов, учитывая, что pZn - нерелятивистский импульс, pe - релятивистский импульс, можно записать . Далее, т.к. me << mZn, то TZn << . 2) Te = 0. Аналогично как и в первом случае Импульс антинейтрино ультрарелятивистский . Окончательно получим . 12. Даны избытки масс атомов - Для ядра 114In b - распады выглядят так:
Если величина энергии распада положительна, то ядро неустойчиво к распаду этого типа.
где (A, Z) - избыток масс исходного ядра, (A, Z + 1) и (A, Z - 1) - избытки масс конечных ядер, me - масса электрона. Подставим значения:
Таким образом, ядро 114In испытывает все три вида - распада. 13. Показать, что в случае -распада 42Sc имеет место разрешенный переход типа Ферми, а 32P - типа Гамова-Теллера. К разрешенным -переходам относятся переходы, при которых суммарный орбитальный момент l, уносимый электроном и нейтрино, равен нулю. Разрешенные переходы делятся на переходы типа Ферми, при которых спины электрона и нейтрино антипараллельны, и типа Гамова-Теллера, при которых спины электрона и нейтрино параллельны. Для разрешенных -переходов справедливы соотношения i + j = 0, Pi = Pf для переходов Ферми, Рассмотрим переход 42Sc (0+) 42Ca (0+): для него Pi = Pf и i + j = 0, то есть выполнены все условия для перехода типа Ферми. 14. Определить порядок запрета следующих -переходов:
Запрещенные переходы подразделяются по порядку запрета, который определяется суммарным орбитальным моментом l, уносимым электроном и нейтрино. Если l = 1, то это запрещенный переход первого порядка, l = 2 - второго порядка и т.д. Справедливы следующие соотношения: .
15. Для ядра 17Ne определить максимальную энергию запаздывающих протонов, вылетающих из ядра 17F, образующегося в результате e -захвата на ядре 17Ne. Энергии связи Eсв(17Ne) = 112.91 МэВ, Eсв(17F) = 128.23 МэВ и Eсв(16O)=126.63 МэВ. Рассматриваемый процесс 17Ne + e - 17F* + e 16O + p. Максимальная энергия возбуждения ядра 17F* равна энергии e -захвата Emax(17F*) = Qe = Eсв(17F) - Eсв.(17Ne) - 0.78 МэВ = 128.23 МэВ - 112.91 МэВ = 14.54 МэВ. Энергия отделения протона для ядра 17F p = E св(A, Z) - E св(A -1, Z -1) = E св(17F) - E св(16O) = 128.23 МэВ - 126.63 МэВ = 1.6 МэВ. Максимальная энергия запаздывающих протонов есть 16. Определить типы и мультипольности -переходов:
Изменения состояний атомных ядер, сопровождающиеся испусканием или поглощением квантов электромагнитного поля, называются -переходами. Полный момент количества движения фотона J называется его мультипольностью. Значение спина фотона Jmin= 1. Полный момент J может принимать только целочисленные значения (кроме нуля).
17. По схеме низших возбужденных состояний ядра 208Pb определить наиболее вероятный путь распада возбужденного состояния 4- с энергией 3.475 МэВ. Указать мультипольности переходов. Период полураспада T1/2 -переходов зависит от мультипольности перехода J и длины волны излучения .
где R - радиус ядра. Рассмотрим переходы с уровня E(JP = 4-) = 3.475 МэВ: · переход (4- 5-) имеет J = 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8, 9; Pi / Pf = +1 и типы переходов M1 + E2 + M3 + E4 + M5 + E6 + M7 + E8 + M9; распад происходит в основном с излучением фотонов типа M1 + E2; · переход (4- 3-) имеет J = 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7; Pi / Pf = +1 и типы переходов M1 + E2 + M3 + E4 + M5 + E6 + M7; распад происходит в основном с излучением фотонов типа M1 + E2; · переход (4- 0+) имеет J = 4; Pi / Pf = - 1 и тип перехода M4. Наибольшую вероятность имеют переходы с наименьшей мультипольностью, в данном случае это (4- 5-) и (4- 3-). Из этих двух переходов большую вероятность имеет переход (4- 3-), так как энергия этого перехода Таким образом, распад возбужденного состояния ядра 208Pb с E(JP = 4-) = 3.475 МэВ происходит в основном по каналу (4- 3- 0+). 18. Согласно классической электродинамике, электрический диполь размера l в единицу времени излучает энергию, определяемую соотношением , где w - циклическая частота колебаний диполя, Ze и l - заряд и размер диполя. Используя это соотношение, оценить среднее время для электрических дипольных переходов -квантов с энергией 1 МэВ в ядре A 70. Предположим, что для ядра с массовым числом A =70 зарядовое число Z =30 и определим радиус диполя равным радиусу ядра - R = r0 A 1/3, где величина r0 = 1.2 Фм. Число -квантов в единицу времени N, учитывая, что : . Оценим среднее время жизни: 19. Оценить допплеровское уширение спектральной линии с энергией = 1 МэВ при комнатной температуре (T = 300 K). Допплеровское уширение спектральной линии , где T - температура в абсолютной шкале, k - постоянная Больцмана. Энергия отдачи ядра при испускании -кванта . Предположим, что масовое число ядра A = 50. Учитывая, что для комнатной температуры T = 300 K величина kT = 0.025 эВ, получаем 20. Используя формулу Вайцзеккера, получить соотношение для вычисления энергии спонтанного деления на два одинаковых осколка и рассчитать энергию симметричного деления ядра 238U. Энергия деления ядра на два одинаковых осколка Qf = (mисх - 2mоск) = 2Wоск - Wисх, где mисх и mоск - массы исходного ядра и каждого из осколков, а Wисх и Wоск - их энергии связи. Формула Вайцзеккера для энергии связи ядра , где a1 = 15.78 МэВ, a2 = 17.8 МэВ, a3 = 0.71 МэВ, a4 = 94.8 МэВ, a5 = 0 для ядер с нечетным A, a5 = +34 МэВ для четно- четных ядер и a5 = - 34 МэВ для нечетно- нечетных ядер. Последний член a5/A3/4 вследствие его малости рассматривать не будем. При делении исходного ядра (Aисх, Zисх) на два одинаковых осколка (Aоск, Zоск) их массовые числа и заряды имеют следующие соотношения: Aоск = Aисх/2 и Zоск = Zисх/2. Энергия деления ядра будет зависеть только от второго и третьего членов формулы Вайцзеккера - поверхностной и кулоновской энергии: Поверхностная энергия осколков . Кулоновская энергия осколков . Энергия деления ядра Qf выделяется в результате изменения кулоновской и поверхностной энергии исходного ядра и осколков
|