Полезное:
Как сделать разговор полезным и приятным
Как сделать объемную звезду своими руками
Как сделать то, что делать не хочется?
Как сделать погремушку
Как сделать так чтобы женщины сами знакомились с вами
Как сделать идею коммерческой
Как сделать хорошую растяжку ног?
Как сделать наш разум здоровым?
Как сделать, чтобы люди обманывали меньше
Вопрос 4. Как сделать так, чтобы вас уважали и ценили?
Как сделать лучше себе и другим людям
Как сделать свидание интересным?
Категории:
АрхитектураАстрономияБиологияГеографияГеологияИнформатикаИскусствоИсторияКулинарияКультураМаркетингМатематикаМедицинаМенеджментОхрана трудаПравоПроизводствоПсихологияРелигияСоциологияСпортТехникаФизикаФилософияХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника
|
Невозмущенные стационарные состояния
, ,
удовлетворяют волновому и стационарному уравнениям Шредингера
,
,
и условиям ортонормированности
,
.
Суперпозиция невозмущенных состояний
(6.30)
имеет неопределенную энергию и удовлетворяет уравнению Шредингера
. (6.31)
Вероятность обнаружения системы на уровне k с энергией равна
, (6.32)
где – амплитуда вероятности обнаружения системы на уровне k. Возмущенное состояние удовлетворяет уравнению
, (6.33)
где . Решение ищем в виде разложения по базису невозмущенных состояний
с зависящими от времени коэффициентами
. (6.34)
Для нахождения коэффициента подставляем (6.34) в (6.33). Учитываем
,
,
и получаем .
Искомые величины , где Проектируем уравнение на орт . Для этого умножаем уравнение слева на , интегрируем по объему и используем ,
.
Получаем уравнение для коэффициентов
, (6.35)
где матричный элемент возмущения
;
(6.36)
– боровская частота перехода с уровня k на уровень n; – амплитуда вероятности обнаружения системы на уровне n в момент t; вероятность обнаружения системы на уровне n в момент t
.
Согласно (6.35) быстрота изменения амплитуды вероятности обнаружения системы на уровне n определяется переходами со всех уровней k. Искомый коэффициент разлагаем на два слагаемых
, (6.37) где – амплитуда вероятности обнаружения системы на уровне n до начала действия возмущения; – поправка, вызванная возмущением; поскольку возмущение начинает действовать при . Найдем , используя теорию возмущений. Первый порядок теории возмущений. Подставляем (6.37) в (6.35), и ограничиваемся первым порядком возмущения
.
Интегрирование по t в пределах с учетом дает
. (6.38)
Переход между состояниями. Если при система находилась в состоянии m, тогда и (6.37) дает , где
– амплитуда вероятности перехода в момент t. Правый индекс m соответствует начальному состоянию, левый – конечному. Из (6.38) получаем . (6.39)
Вероятность перехода , т. е. вероятность обнаружения системы в состоянии n в момент , если при было состояние , равно . (6.39а)
Для независимого от времени матричного элемента из (6.39) и (6.40) находим ,
. (6.40)
Если в достаточно широком интервале энергии матричный элемент и плотность состояний с квазинепрерывным спектром остаются постоянными при изменении уровня , то вероятность переходов с уровня m в интервал получаем интегрированием по энергии. Зависимость от частоты в (6.40) быстро убывает при удалении от нуля, поэтому интегрирование выполняем по интервалу изменения энергии. С учетом вероятность перехода системы с уровня m . Интегрирование дает .
Для вероятности переходов за единицу времени получаем золотое правило Ферми . (6.40а)
Число систем в состоянии m. Пусть при имеется независимых систем в состоянии m. Быстрота изменения числа систем в этом состоянии в момент t > 0 пропорциональна вероятности перехода одной системы и числу систем . Для независящей от времени после интегрирования получаем . (6.40б)
По истечении времени жизни τ число систем в состоянии m уменьшается в е раз за счет переходов в интервал энергии . Согласно соотношению неопределенностей между энергией и временем
.
Состояние при . При произвольной зависимости по истечении большого промежутка времени интегрирование в (6.39) проводим в бесконечных пределах , (6.40а)
где фурье-образ возмущения на частоте перехода
. (6.40б)
Амплитуда перехода при пропорциональна фурье-образу возмущенияна частоте перехода. Вероятность перехода
. (6.40в)
По истечении большого промежутка времени вероятность перехода системы с уровня энергии m на уровень n пропорциональна квадрату модуля фурье-образа возмущения на частоте перехода.
|