Полный магнитный момент атома

Установлено, что полные моменты атомов μ и зависят от квантовых чисел L,Sи J: , , где

- множитель (фактор) Ланде.

Эффект Зеемана(1896)

Эффект Зеемана расщепление спектральных линий при помещении источника

излучения в магнитное поле.

Объяснение явления: атом, обладающий магнитным моментом, приобретает в магнитном поле дополнительную энергию ∆Е= проекция полного магнитного момента атома на направление поля . Энергия каждого подуровня

Е= = J,J-1,…,-J. - энергия уровня в отсутствие поля.

Уровни с квантовым числом J расщепляются в поле на 2J+1 равноотстоящих друг от друга подуровней, причем интервалы между соседними подуровнями σЕ .

· Магнитное поле снимает вырождение по J.

· Переходы между подуровнями подчиняются правилу отбора: .

· Компоненты для называют π-компонентами,

- σ-компонентами.

Частоты w зеемановских компонент спектральной линии с частотой

, где - зеемановское смещение(относительно )

, где σ - лоренцево смещение, - квантовые числа уровней 2 и 1 перехода 2 1, - множители Ланде уровней 2 и 1.

Простой эффект Зеемана - расщепление спек-

тральной линии на три компоненты.

Простой эффект:

1) Присущ спектральным линиям, не имеющим тонкой структуры(такие линии возникают при переходах между синглентными уровнями

(S=0, J=L, ).

2) , где возникает три компоненты, для которых