Квантовая_механика_рус.rtf

$$$001

Уравнение непрерывности в квантовой механике это связь между плотностью вероятности и плотностью потока вероятности :

A) не имеет аналогов в классической физике

B) не имеет ограничений для потенциала взаимодействия

C) отражает закон сохранения числа частиц

D)

E) и

F)

G)

H)

{ Правильный ответ} = C, E, G

{Сложность} = 1

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$002

Рассеяние частиц на потенциальных барьерах характеризуется коэффициентами отражения и прохождения , которые отражают квантовомеханические явления в микромире:

A) для микрочастиц с энергией больше высоты барьера и

B) туннелирование наблюдается также для макрочастиц очень большой энергии

C) только для барьеров конечной ширины

D) и

E) и

F) надбарьерное отражение, туннельный эффект, подбарьерное отражение

G) – количественная мера поглощения частиц

H)

{ Правильный ответ} = D, F, H

{Сложность} = 1

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$003

Квантование энергетического спектра линейного гармонического осциллятора:

A)

B)

C)

D) энергетические уровни являются эквидистантными

E) энергетические уровни являются эквидистантными

F) нулевая энергия в силу принципа неопределенности Гейзенберга

G) энергия основного состояния

H)

{ Правильный ответ} = B, D, F

{Сложность} = 1

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$004

Уравнение непрерывности в квантовой механике для одномерных моделей стационарных систем:

A) для линейного гармонического осциллятора

B)

C)

D)

E)

F)

G) для падающей плоской волны плотность потока

H) для отраженной плоской волны плотность потока

{ Правильный ответ} = C, E, G

{Сложность} = 1

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$005

На прямоугольный потенциальный барьер бесконечной ширины и высоты падает поток частиц с энергий . Барьер разделяет пространство на две области и , в которых импульсы частиц обозначим и , соответственно. Рассматриваются два случая и . Коэффициенты отражения и прохождения :

A) : и

B) : и

C) :

D) : и

E) : и

F) : и

G) :

H) : и

{ Правильный ответ} = B, D, G

{Сложность} = 2

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$006

Проницаемость прямоугольного потенциального барьера конечной ширины при условии аппроксимируется выражением , где – это волновое число в области . Принимая , для протонов с массой МэВ, при разности МэВ, ширине барьера волновое число и проницаемость имеют численные значения

A)

B)

C)

D)

E)

F) проницаемость отлична от нуля

G)

H)

{ Правильный ответ} = A, C, F

{Сложность} = 2

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$007

Уравнение Шредингера линейного гармонического осциллятора в безразмерных переменных , где – осцилляторный параметр, и , где :

A) ,

B) ,

C) ,

D) ,

E) ,

F) ,

G) ,

H) ,

{ Правильный ответ} = C, E, G

{Сложность} = 2

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$008

Волновые функции линейного гармонического осциллятора , где – нормировка, – полиномы Эрмита. Рекуррентные соотношения для нормировочных коэффициентов:

A)

B)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

{ Правильный ответ} = D, F, H

{Сложность} = 2

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$009

Рекуррентные соотношения для волновых функций линейного гармонического осциллятора следуют из рекуррентных соотношений для полиномов Эрмита и и нормировочных коэффициентов , :

A)

B)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

{ Правильный ответ} = B, E, G

{Сложность} = 2

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$0010

Потенциальный барьер произвольной формы можно приближенно представить в виде последовательности

потенциальных барьеров прямоугольной формы. Интервал разбиваем на равные сколь угодно малые отрезки . Основные характеристики рассеяния частиц на барьере произвольной формы: точки входа и выхода , коэффициент прохождения :

A) и находятся из уравнения

B) число элементарных барьеров

C)

D)

E)

F) поток, прошедший 1-ый барьер, будет падающим потоком для 2-го и т.д.

G)

H)

{ Правильный ответ} = A, C, F

{Сложность} = 3

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$0011

Холодная эмиссия электронов из металлов под действием внешнего электрического поля напряженности объясняется квантовым туннельным эффектом. Ток эмиссии пропорционален коэффициенту прохождения барьера и может быть представлен в виде , что подтверждается экспериментально. Параметры, определяющие ток эмиссии:

A)

B)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

{ Правильный ответ} = C, E, H

{Сложность} = 3

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7

$$$0012

Рекуррентные соотношения для ортонормированных волновых функций линейного гармонического осциллятора: и . Средние значения и квантуются:

A)

B)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

{ Правильный ответ} = A, C, F

{Сложность} = 3

{Учебник} = Давыдов А.С. Квантовая механика. Санкт-Петербург: 2011. 703 с.

{Характеристика}=

{Курс} = 4

{Семестр} = 7