Дать вклада в ток через образец. Вблизи центра зоны располагается

область делокализованных состояний. Уровни энергии ,

разделяющие локализованные и делокализованные состояния, на-

называются порогами подвижности (рис. 6.2, б). Наконец, при

большой амплитуде неоднородностей верхний и нижний пороги

подвижности сливаются и все состояния становятся локализованными

(рис. 6.2, в). Подобный переход в непроводящее состояние

при увеличении амплитуды неоднородностей носит название

перехода Андерсона.

Рис. 6.З. Плотность состояний двумерной системы в перпендикулярном

магнитном поле.

а — идеальный случай; б — при наличии потенциала неоднородностей.

Заштрихована область локализованных состояний.

Изложенные представления можно перенести на случай наличия

магнитного поля и применить для объяснения КЭХ. Идеальная

двумерная система в перпендикулярном магнитном поле

характеризуется чисто дискретным энергетическим спектром (6.1) ,

которому отвечает плотность состояний в виде совокупности

дельта-функций (6.3). Наличие случайного потенциала приводит к