Условия нарушения закона сохранения количества движения

Несоблюдение в определенных условиях третьего закона Нью­тона автоматически решает проблему нарушения закона сохра­нения количества (и момента количества) движения.

Действительно, из-за разного хода времени и нарушения третьего закона на тела действуют неодинаковые импульсы, причем

Р_х2 dJ₂ > Р_х1 dJ₁

Это объясняется тем, что в уравнение (312) сила входит в пер­вой, степени, а ход времени - в квадрате. Поэтому ускорен­ный ход времени на первом теле не в состоянии скомпенсиро­вать уменьшение первой силы. Например, если первый ход больше второго в 2 раза, то первая сила окажется меньше второй в 4 раза. В результате импульс первой силы будет в 2 раза меньше импульса второй.

Импульсы сил равны изменениям соответствующих коли­честв движения (см. формулу (315)), поэтому

d(mv)₁ < d(mv)₂

Это значит, что суммарное количество движения двух тел до взаимодействия (Smv)’ оказывается не равным суммарному количеству движения тех же тел после взаимодействия (Smv)”, причем

(Smv)’ > (Smv)” (331)

ибо первое тело теряет часть своего импульса в ходе взаимо­действия.

Следовательно, при механических взаимодействиях тел с разным ходом времени нарушается не только третий закон Ньютона, но и закон сохранения количества движения (им­пульса) (см. уравнения (330) и (331)). Все сказанное относит­ся также к закону сохранения момента количества движения и к упомянутому в параграфе 14 гл. XV закону сохранения количества вибродвижения. В результате взаимодействия воз­никает нескомпенсированная внутренняя сила Р_хв, направлен­ная в сторону тела с ускоренным ходом времени; это же тело обладает заниженным количеством движения; суммарное коли­чество движения обоих тел после взаимодействия тоже умень­шается. На практике соответствующая ситуация возникает, например, при бета-распаде ядер, где замедленным ходом вре­мени располагает быстро движущаяся бета-частица.

В приведенных рассуждениях величины dJ₁, dJ₂ и dt харак­теризуют ход реального времени на первом и втором телах, а также ход эталонного времени; они могут быть равны дли­тельности взаимодействия (удара) или быть пропорциональ­ными этой длительности. В общем случае имеет место соотно­шение

dJ₁ ¹ dJ₂ ¹ dt (332)

Это неравенство определяет условия нарушения третьего зако­на Ньютона и закона сохранения количества движения. Воз­никающие нарушения тем значительнее, чем больше различа­ются между собой указанные величины.

Для нас привычными являются случаи, когда ход реального времени на взаимодействующих телах практически одинаков и его можно принять равным ходу эталонного времени. Это соответствует условию

dJ₁» dJ₂» dt (333)

при котором упомянутые законы практически сохраняют свою силу. Именно при подобных условиях выполняли свои опыты Рен, Мариотт, Ньютон и другие авторы.

Таковы выводы-прогнозы ОТ. Они в корне противоречат существующим представлениям и поэтому ставят вопрос жест­ко: быть или не быть ОТ. Для реализации в опыте этих выводов я рассмотрю несколько схем механических устройств, в кото­рых возникает нескомпенсированная внутренняя сила и кото­рые получили наименование безопорных движителей (БМ) [ТРП, стр.416-418].