Условно простое диффузионное явление

В 1855 г. Фик сформулировал известный закон диффузии, в котором в качестве движущей силы процесса фигурирует градиент концентрации диффундирующего вещества, а объек­том переноса служит масса. Впоследствии были обнаружены недостатки такого представления и концентрация была замене­на на более удачную величину - химический потенциал. В соответствии с этим диффузионную работу можно записать в виде

dQ_дф = m_дфdm_дф = dU (270)

где m_дф - химический потенциал применительно к процессам диффузии, или диффузиал, Дж/кг m_дф - диффузионный экстенсор, или диффузиор, кг.

Диффузионный процесс не относится к числу истинно простых явлений, ибо не располагает собственным специфичес­ким экстенсором [ТРП, стр.280].

Условно простое гидродинамическое явление.

Процессы течения жидкости и газа обычно определяются с помощью известного закона вязкостного трения Ньютона, согласно которому сила трения пропорциональна градиенту скорости, причем коэффициентом пропорциональности служит так называемая динамическая вязкость. Однако закон Ньюто­на не содержит необходимых для наших целей понятий.

Чтобы справиться с возникшей трудностью, на гидродина­мическое явление был распространен общий закон переноса ОТ [13, с.150; 21, с.110]. Согласно этому закону, роль экстенсора в гидродинамическом явлении может играть масса m_г или объем V_г, а роль движущей причины переноса (интенсиала) - химический потенциал μ_Γ или давление Р_г; при этом работа записывается в форме

dQ_г = m_гdm_г = dU (271)

или

dQ_г = р_гdV_г = dU (272)

Такую работу совершает вещество, протекшее в количестве dm_г или dV_г через сечение с интенсиалом m_г или р_г. Процессы течения не обусловлены существованием какого-либо простого специфического гидродинамического вещества, поэтому они являются условно простыми [ТРП, стр.281].