Закон Малюса. Пусть на анализатор падает перпендикулярно к плоскости рисунка 16 линейно поляризованный свет, вектор Е которого колеблется вдоль линии p–p с амплитудой Ap

Пусть на анализатор падает перпендикулярно к плоскости рисунка 16 линейно поляризованный свет, вектор Е которого колеблется вдоль линии p–p с амплитудой A_p. Плоскость поляризации падающего света (линия p–p на рисунке 16) составляет угол φ с главной плоскостью анализатора (линия a–a на рисунке 16). Падающий свет можно представить в виде двух волн, линейно поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях. Волна, световой вектор которой колеблется перпендикулярно линии a–a (главной плоскости анализатора), не может пройти через анализатор. Вторая волна, световой вектор которой колеблется вдоль направления a–a с амплитудой A_a, полностью проходит через анализатор. Следовательно, амплитуда света, прошедшего через анализатор,

(28)

Рисунок 16 – К выводу закона Малюса

Так как интенсивность света пропорциональна квадрату амплитуды колебаний вектора Е (J ~ A ²), то получаем

(29)

Соотношение (29) называется законом Малюса: интенсивность J света, прошедшего через анализатор, равна произведению интенсивности J ₀ линейно поляризованного света, падающего на анализатор, на квадрат косинуса угла между плоскостью поляризации падающего света и главной плоскостью анализатора.

При вращении анализатора вокруг направления луча интенсивность света, прошедшего через анализатор, будет изменяться от J _min = 0 (при φ = π /2; 3 π /2; …) до J _max = J ₀ (при φ = 0; π; 2 π; …).